что такое проекция в физике ?

Тіло рухається з деякою постійною швидкістю. Яким буде його рух, якщо на нього почне діяти постійна сила, напрямлена в ту ж сторону, що й швидкість?

Скільки фотонів за 1 с випромінює лампа потужністю 60 Вт? Довжина хвилі випромінювання — 1 мкм.​

На рисунке показано расположение магнитных стрелок в магнитном поле постоянного магнита. укажите полюса магнитных стрелок 1 2 3​ ПОЖАЛУЙСТА, ПОМОГИТЕ … ❤️❤️❤️❤️

ПОМОГИТЕ ПОЖАЛУЙСТА Ящик масою 40 кг зісковзує по похилій площині за 2 с. Визначте, на скільки змінилася швидкість руху ящика за цей час, якщо на ньог … о діяла рівнодійна сила 20 Н.

Напряжение на концах проводника меняется согласно графику. В какой момент времени напряжение будет равно 50 В ; 0 В?​

1. Соленоид с индуктивностью 6 мГн имеет 400 обмоток. Ток, протекающий по обмотке, составляет 10 А. Определите магнитный поток обмотки соленоида.​

Визначити кофіціент поверхневого натягу рідини, густина якої 800 кг/м³, якщо в капілярі радіусом 0,5 мм вона піднялася на висоту 10 мм. Определите коф … ициент поверхносного натяжения жидкости, плотность которой 800 кг \ м ³, если в капилляре радиусом 0,5 мм она поднялась на высоте 10 мм. варианты 0,1; 0,2; 0,3; 0,4 Н/м прошу, очень нужно !!!

Визначити кофіціент поверхневого натягу рідини, якщо маса 20 крапель, що відірвалися від піпетки , дорівнюе 0,8 г. Радіус отвору піпетки 2 мм. Варіант … и: 0,053; 0,062; 0,073; 0,047 Н/м Определить кофициент поверхностного натяжения жидкости, если масса 20 капель, оторвались от пипетки, равна 0,8 г. Радиус отверстия пипетки 2 мм.

СРОЧНО!! під час руху тіла по похилій площині вгору сила тертя напрямленна…?​

1.В результате радиоактивного распада ядер плутония Pu-241 из 50000 ядер осталось 30000 ядер. Определите, сколько времени прошло с момента начала набл … юдения, если период полураспада плутония Pu-241 равен 14 лет. 2. Определите, какое количество ядер изотопа свинца Pb-210 останется по истечении 10 лет, если период его полураспада равен 22,3 года. Первоначальное количество ядер 20000. Ответ округлите до целых.

Проекция вектора на координатную ось.

Проекцией вектора на ось называется вектор, который получается в результате перемножения скалярной проекции вектора на эту ось и единичного вектора этой оси. Например, если аx – скалярная проекция вектора а на ось X, то аx·i — его векторная проекция на эту ось. 

Обозначим  векторную проекцию также, как и сам вектор, но с индексом той оси на которую вектор проектируется. Так, векторную проекцию вектора а на ось Х обозначим  аx (жирная буква, обозначающая вектор и нижний индекс названия оси) или  (нежирная буква, обозначающая вектор, но со стрелкой наверху (!) и нижний индекс названия оси).



Скалярной проекцией вектора на ось называется число, абсолютная величина которого равна длине отрезка оси (в выбранном масштабе), заключённого между проекциями точки начала и точки конца вектора. Обычно вместо выражения

скалярная проекция говорят просто – проекция. Проекция обозначается той же буквой, что и проектируемый вектор (в обычном, нежирном написании), с нижним (как правило) индексом названия оси, на которую этот вектор проектируется. Например, если на ось Х проектируется вектора, то его проекция обозначается аx. При проектировании этого же вектора на другую ось, если  ось Y , его проекция будет обозначаться аy .


Чтобы вычислить проекцию вектора на ось (например, ось X) надо из координаты точки его конца вычесть координату точки начала, то есть
аx = хк − xн.
Проекция вектора на ось — это число. Причем, проекция может быть положительной, если величина хк

 больше величины хн,

 отрицательной,  если величина хк меньше величины хн

 и равной нулю, если хк равно хн .

Проекцию вектора на ось можно также найти, зная модуль вектора и угол, который он составляет с этой осью. 

Из рисунка  видно, что аx = а Cos α

то есть, проекция вектора на ось равна произведению модуля вектора на косинус угла между направлением оси и направлением вектора. Если угол острый, то 
Cos α > 0 и аx > 0, а, если тупой, то косинус тупого угла отрицателен, и проекция вектора на ось тоже будет отрицательна.


Углы, отсчитываемые от оси против хода часовой стрелки, принято считать положительными, а по ходу — отрицательными. Однако, поскольку косинус – функция четная, то есть, Cos α = Cos (− α), то при вычислении проекций углы можно отсчитывать как по ходу часовой стрелки, так и против.



Чтобы найти проекцию вектора на ось надо модуль этого вектора умножить на косинус угла между направлением оси и направлением вектора.

Материалы взяты с: http://en.coolreferat.com

Практическая работа «Проекция вектора перемещения на координатные оси»

      Практическое занятие «Положение материальной точки в пространстве» даёт представление о том, что все события жизни происходят в пространстве и с течением времени.

       Задача практической работ: определить положение материальных точек в декартовой системе координат и вычислять их координаты.

Просмотр содержимого документа
«Практическая работа «Проекция вектора перемещения на координатные оси»»

Раздел 1. Механика

Тема 1.1. Кинематика

ПРОЕКЦИЯ ВЕКТОРА

ПЕРЕМЕЩЕНИЯ НА КООРДИНАТНЫЕ

ОСИ

Практическое задание

Векторы — инструмент математики и физики

На языке векторов формулируются основные законы механики

и электродинамики

Чтобы понимать физику, нужно научиться работать с векторами

Проекция вектора перемещения на координатную плоскость

Задание

Определить проекции вектора

перемещения на оси координат их знаки, слайд 3

Как при этих перемещениях изменяются координаты тела?

Что такое проекция вектора

К

К

Н

Н

О

О

перпендикулярами, опущенными из этих точек на ось

Это отрезок заключённый межу проекциями начала и конца вектора, соответствующей оси

— вектор перемещения

— проекция вектора перемещения

на ось Х

Как определить знак проекции вектора перемещения

Конец

Начало

О

Если конец вектора имеет большую координату по сравнению с начальной, то знак проекции положительный – если меньшую, то знак проекции отрицательный

Задание

Определить проекции вектора

Если вектор перпендикулярен оси, то его проекция равна нулю

Как связан вектор перемещения тела с его координатами?

  • Проекции вектора перемещения на оси координат равны изменению соответствующих координат тела

Изменение координаты точки с течением времени

  • Если координата точки с течением времени увеличивается, то проекция вектора перемещения на координатную ось будет положительной, т.к. в этом случае мы будем идти от проекции начала к проекции конца вектора по направлению самой оси

И… наоборот

Проекцией вектора а на координатную ось называют длину отрезка между проекциями начала и конца вектора (перпендикулярами, опущенными из этих точек на ось) на эту координатную ось

Н – начало вектора, К – конец вектора

Н К

ТРАЕКТОРИЯ

ПЕРЕМЕЩЕНИЕ

ТРАЕКТОРИЯ И ПЕРЕМЕЩЕНИЕ

S

К

Н

Траектория – скалярная величина. Перемещение – вектор

Перемещение – отрезок соединяющий начало и конец вектора

Траектория – след в пространстве описанный

материальной точкой

ТРАЕКТОРИЯ

ПЕРЕМЕЩЕНИЕ

Скалярные и векторные величины

S

К

Траектория – скалярная величина. Перемещение – вектор.

Н

Почему в механике более важен вектор перемещения тела, чем пройденный им путь?

  • Основная задача механики — определение положения тела в любой момент времени
  • Зная вектор перемещения тела можно определить координаты тела, т.е. положение тела в любой момент времени
  • Зная пройденный путь можно судить только о длине пройденного пути на данный момент времени

Вектор, действия с векторами, сложение и вычитание

Тестирование онлайн

  • Проекция вектора

  • Сложение и вычитание векторов

Вектор

Вектор — это отрезок, который имеет направление. Конец вектора совпадает со стрелкой, начало — точка. Модуль вектора (абсолютная величина) — длина этого направленного отрезка.

Если начало вектора совпадает с его концом, получим нулевой вектор.

Два вектора являются равными, если их длина одинаковая и они имеют одинаковое направление. Они совмещаются при переносе.

На рисунке только вектор a равен вектору b. Вектор c им не равен, так как направлен в противоположную сторону

Вектор -c — это вектор c, но противоположного направления. Тогда

Проекция вектора

Проекция вектора на ось имеет положительное значение в том случае, когда направление вектора совпадает с направлением оси. Отрицательное значение — в противоположном случае.

Спроецируем вектор перемещения на ось Ox и на ось Oy. Для того, чтобы получить проекцию необходимо из координаты конца вектора отнять координату начала. На ось ОХ: sx=x-x0, на ось ОУ: sy=y-y0

.

Рассмотрим примеры

Частные случаи, когда проекция на ось Ox или Oy нулевая.

Сумма составляющих вектора по осям равна данному вектору, т.е.

Сложение векторов

Правило параллелограмма: диагональ параллелограмма — сумма двух векторов с общим началом.

Правило треугольника: от конца первого вектора отложить второй вектор, тогда их суммой будет вектор, начало которого совпадает с началом первого вектора, а конец с концом второго вектора.

Рассмотрим правила на примерах.

Вычитание векторов

Вычитание векторов — это сумма положительного и отрицательного вектора.

Упражнения

Может ли при сложении двух векторов по правилу параллелограмма равнодействующая быть численно равной одному из составляющих векторов?


Может ли при сложении двух векторов по правилу параллелограмма равнодействующая быть меньше меньшего из составляющих векторов?


§ 5. ПРОЕКЦИИ ВЕКТОРА НА КООРДИНАТНЫЕ ОСИ. ДЕЙСТВИЯ НАД ПРОЕКЦИЯМИ. Вопросы

1. Что называют проекцией вектора на координатную ось?

1. Проекцией вектора а на координатную ось называют длину отрезка между проекциями начала и конца вектора а (перпендикулярами, опущенными из этих точек на ось) на эту координатную ось.

2. Как связан вектор перемещения тела с его координатами?

2. Проекции вектора перемещения s на оси координат равны изменению соответствующих координат тела.

3. Если координата точки с течением времени увеличивается, то какой знак имеет проекция вектора перемещения на координатную ось? А если она уменьшается?

3. Если координата точки с течением времени увеличивается, то проекция вектора перемещения на координатную ось будет положительной, т.к. в этом случае мы будем идти от проекции начала к проекции конца вектора по направлению самой оси.

Если координата точки с течением времени будет уменьшаться, то проекция вектора перемещения на координатную ось будет отрицательной, т.к. в этом случае мы будем идти от проекции начала к проекции конца вектора против направляющей самой оси.

4. Если вектор перемещения параллелен оси X, то чему равен модуль проекции вектора на эту ось? А модуль проекции этого же вектора на ось У?

4. Если вектор перемещения параллелен оси Х, то модуль проекции вектора на эту ось равен модулю самого вектора, а его проекция на ось Y равна нулю.

5. Определите знаки проекций на ось X векторов перемещения, изображенных на рисунке 22. Как при этих перемещениях изменяются координаты тела?

5. Во всех нижеследующих случаях координата Y тела не изменяется, а координата Х тела будет изменяться следующим образом:

a) s1;

проекция вектора s1, на ось Х отрицательна и по модулю равна длине вектора s1 . При таком перемещении координата Х тела уменьшится на длину вектора s1.

b) s2;

проекция вектора s2 на ось X положительна и равна по модулю длине вектора s1 . При таком перемещении координата Х тела увеличится на длину вектора s2 .

c) s3;

проекция вектора s3 на ось Х отрицательна и равна по модулю длине вектора s3. При таком перемещении координата Х тела уменьшится на длину вектора s3.

d) s4;

проекция вектора s4 на ось X положительна и равна по модулю длине вектора s4 . При таком перемещении координата Х тела увеличится на длину вектора s4.

e) s5;

проекция вектора s5 на ось Х отрицательна и равна по модулю длине вектора s5. При таком перемещении координата Х тела уменьшится на длину вектора s5 .

6. Если значение пройденного пути велико, то может ли модуль перемещения быть малым?

6. Может. Это связано с тем, что перемещение (вектор перемещения) является векторной величиной, т.е. представляет собой направленный отрезок прямой, соединяющий начальное положение тела с его последующими положениями. А конечное положение тела (вне зависимости от величины пройденного пути) может находиться как угодно близко к первоначальному положению тела. В случае совпадения конечного и начального положений тела, модуль перемещения будет равен нулю.

7. Почему в механике более важен вектор перемещения тела, чем пройденный им путь?

7. Основной задачей механики является определение положения тела в любой момент времени. Зная вектор перемещения тела мы можем определить координаты тела, т.е. положение тела в любой момент времени, а зная только пройденный путь мы не можем определить координаты тела, т.к. мы не имеем сведений о направлении движения, а можем только судить о длине пройденного пути на данный момент времени.

Проекция вектора на ось (Лекция №16)

Пусть в пространстве даны два вектора и . Отложим от произвольной точки O векторы и . Углом между векторами и называется наименьший из углов . Обозначается .

Рассмотрим ось l и отложим на ней единичный вектор (т.е. вектор, длина которого равна единице).

Под углом между вектором и осью l понимают угол между векторами и .

Итак, пусть l – некоторая ось и – вектор.

Обозначим через A1 и B1 проекции на ось lсоответственно точек A и B. Предположим, что A1 имеет координату x1, а B1 – координату x2 на оси l.

Тогда проекцией вектора на ось l называется разность x1x2 между координатами проекций конца и начала вектора на эту ось.

Проекцию вектора на ось l будем обозначать .

Ясно, что если угол между вектором и осью l острый, то x2> x1, и проекция x2x1> 0; если этот угол тупой, то x2< x1 и проекция x2x1< 0. Наконец, если вектор перпендикулярен оси l, то x2= x1 и x2x1=0.

Таким образом, проекция вектора на ось l – это длина отрезка A1B1, взятая с определённым знаком. Следовательно, проекция вектора на ось это число или скаляр.

Аналогично определяется проекция одного вектора на другой. В этом случае находятся проекции концов даного вектора на ту прямую, на которой лежит 2-ой вектор.

Рассмотрим некоторые основные свойства проекций.

  1. Проеция вектора на ось l равна произведению модуля вектора на косинус угла между вектором и осью:

    Доказательство. Ясно, что проекция вектора не изменится при его параллельном переносе, поэтому достаточно рассмотреть случай, когда начало вектора совпадает с началом отсчёта O оси l. Так как координата проекции начала равна нулю, то обозначим .

    1. Если угол φ острый, то из прямоугольного получаем . Откуда или
    2. Если угол φ тупой, то x< 0, . Тогда из или . Т.е. .

  2. Проекция суммы двух векторов на ось равна сумме проекций векторов на ту же ось: .

    Доказательство. Пусть . Обозначим через x1, x2 и x3 координаты проекций A1, B1, C1 на ось l точек A, B и C. Тогда . Но .

    Это свойство можно обобщить на случай любого числа слагаемых.

  3. Если вектор умножается на число λ, то его проекция на ось также умножается на это число:

    .

    Доказательство. Пусть угол между вектором и осью .

    Если λ > 0, то вектор имеет то же направление, что и , и составляет с осью такой же угол .

    При λ > 0 .

    Если же λ < 0, то и имеют противоположные направления и вектор составляет с осью угол π – φ и .

    Следствие. Проекция разности двух векторов на ось равна разности проекций этих векторов на ту же ось.

ЛИНЕЙНО ЗАВИСИМЫЕ И ЛИНЕЙНО НЕЗАВИСИМЫЕ СИСТЕМЫ ВЕКТОРОВ

Рассмотрим несколько векторов .

Линейной комбинацией данных векторов называется любой вектор вида , где — некоторые числа. Числа называются коэффициентами линейной комбинации. Говорят также, что в этом случае линейно выражается через данные векторы , т.е. получается из них с помощью линейных действий.

Например, если даны три вектора то в качестве их линейной комбинации можно рассматривать векторы:

Если вектор представлен как линейная комбинация каких-то векторов, то говорят, что он разложен по этим векторам.

Векторы называются линейно зависимыми, если существуют такие числа, не все равные нулю, что . Ясно, что заданные векторы будут линейно зависимыми, если какой-либо из этих векторов линейно выражается через остальные.

В противном случае, т.е. когда соотношение выполняется только при , эти векторы называются линейно независимыми.

Теорема 1. Любые два вектора линейно зависимы тогда и только тогда, когда они коллинеарны.

Доказательство:

  1. Действительно, пусть имеем два коллинеарных вектора и . Тогда либо оба они равны нулю, и следовательно, любая их линейная комбинация при любых λ1 и λ2, либо один из них не нуль, тогда другой отличается от него на числовой множитель, например, . Но отсюда , а это и означает линейную зависимость векторов и .
  2. Докажем обратное, т.е. если два вектора линейно зависимы, то они коллинеарны. Пусть векторы и линейно зависимы. Тогда найдутся числа λ1 и λ2 такие, что , причём, например, λ2 ≠ 0. Тогда , т.е. векторы коллинеарны.

    Таким образом, теорема утверждает, что линейно независимыми на плоскости могут быть только те векторы, которые неколлинеарны.

Аналогично можно доказать следующую теорему.

Теорема 2. Три вектора линейно зависимы тогда и только тогда, когда они компланарны.

Доказательство.

  1. Пусть три вектора линейно зависимы, т.е. , где, например, λ3 ≠ 0. Тогда .

    Отнесём векторы и к одному началу и проведём через них плоскость. Тогда и будут лежать в той же плоскости, а потому и их сумма, т.е. будет лежать в той же плоскости, т.е. – компланарны.

  2. Пусть теперь векторы – компланарны. Тогда они будут лежать в одной плоскости. Отнесём все три вектора к одному началу.

    Если векторы и не коллинеарны, то очевидно, вектор можно предствить в виде . Действительно из рисунка видно, что , где и , а значит найдутся числа и такие, что .

    Если же вектор коллинеарен вектору , то один из них линейно выражен через другой, т.е. . Что и требовалось доказать.

    Таким образом, три некомпланарных вектора всегда линейно независимы. Кроме того, можно показать, что каждые четыре вектора линейно зависимы.

БАЗИС

Базисом называется совокупность отличных от нулей линейно независимых векторов. Элементы базиса будем обозначать .

В предыдущем пункте мы видели, что два неколлинеарных вектора на плоскости линейно независимы. Поэтому согласно теореме 1, из предыдущего пункта, базисом на плоскости являются любые два неколлинеарных вектора на этой плоскости.

Аналогично в пространстве линейно независимы любые три некомпланарных вектора. Следовательно, базисом в пространстве назовём три некомпланарных вектора.

Справедливо следующее утверждение.

Теорема. Пусть в пространстве задан базис . Тогда любой вектор можно представить в виде линейной комбинации , где x, y, z – некоторые числа. Такое разложение единственно.

Доказательство.

  1. Докажем сначала существование такого представления.
    1. Предположим, что коллинеарен какому-либо из векторов базиса, например, .

      Тогда по доказанному выше . Следовательно, , где x = l, y = z = 0.
    2. Пусть компланарен с какой-либо парой базисных векторов, например, с и . Отложим три вектора от одной точки O. Через точку A проведём прямые, параллельные векторам и . Тогда , причём векторы и коллинеарны соответственно векторам и . Поэтому найдутся числа x и y такие, что , а значит .
    3. Пусть некомпланарен ни с одной парой базисных векторов.

      Отложим от одной точки и проведём через конец вектора прямую, параллельную вектору . Она пересечёт плоскость в точке A1. Очевидно, что . Но вектор компланарен векторам и , следовательно, по доказанному выше, , а вектор коллинеарен , поэтому . Таким образом, .
  2. Докажем теперь единственность такого представления.

    Допустим, что возможны два представления вектора и . Причём, например, . Тогда должны иметь , т.к. иначе мы имели бы две прямые, проходящие через точку A1 параллельно . Из последнего равенства вытекает, что . Получили противоречие с нашим предположением, что и доказывает теорему.

    В качестве частного случая из этой же теоремы можно сформировать следующее утверждение:

    Если задан базис на плоскости, то любой вектор, компланарный с векторами можно представить в виде , причём такое разложение единственно.

Таким образом, базис позволяет однозначно сопоставить каждому вектору тройку чисел – коэффициенты разложения этого вектора по векторам базиса: . Верно и обратное, каждой тройке чисел x, y, z при помощи базиса можно сопоставить вектор, если составить линейную комбинацию .

Если базис и , то числа x, y, z называются координатами вектора в данном базисе. Координаты вектора обозначают .

ДЕКАРТОВА СИСТЕМА КООРДИНАТ

Пусть в пространстве задана точка O и три некомпланарных вектора .

Декартовой системой координат в пространстве (на плоскости) называется совокупность точки и базиса, т.е. совокупность точки и трёх некомпланарных векторов (2-х неколлинеарных векторов), выходящих из этой точки.

Точка O называется началом координат; прямые, проходящие через начало координат в направлении базисных векторов, называются осями координат – осью абсцисс, ординат и аппликат. Плоскости, проходящие через оси координат, называют координатными плоскостями.

Рассмотрим в выбранной системе координат произвольную точку M. Введём понятие координаты точки M. Вектор , соединяющий начало координат с точкой M. называется радиус-вектором точки M.

Вектору в выбранном базисе можно сопоставить тройку чисел – его координаты: .

Координаты радиус-вектора точки M. называются координатами точки M. в рассматриваемой системе координат. M(x,y,z). Первая координата называется абсциссой, вторая – ординатой, третья – аппликатой.

Аналогично определяются декартовы координаты на плоскости. Здесь точка имеет только две координаты – абсциссу и ординату.

Легко видеть, что при заданной системе координат каждая точка имеет определённые координаты. С другой стороны, для каждой тройки чисел найдётся единственная точка, имеющая эти числа в качестве координат.

Если векторы, взятые в качестве базиса, в выбранной системе координат, имеют единичную длину и попарно перпендикулярны, то система координат называется декартовой прямоугольной системой координат. В этом случае основные векторы принято обозначать буквами , а оси координат Ox, Oy и Oz.

Таким образом, любой вектор в декартовой прямоугольной системе координат можно записать в виде: .

Примеры.

  1. Построить на плоскости в декартовой системе координат вектор . Вектор примем в качестве радиус-вектора точки

    М(-1;3).

  2. Построить вектор . Вектор примем в качестве радиус-вектора точки N(2; -1; 3).

    В дальнейшем мы в основном будем использовать только декартову прямоугольную систему координат.

НАПРАВЛЯЮЩИЕ КОСИНУСЫ ВЕКТОРА

Пусть в декартовой прямоугольной системе координат задан вектор . Направление вектора в пространстве определяется углами α, β, γ которые вектор составляет с осями координат. Косинусы этих углов cos α, cos β, cos γ называются направляющими косинусами вектора.

Найдем выражение для направляющих косинусов вектора.

Пусть вектор задан в координатной форме .

Тогда , откуда.

Несложно показать, что .

Направляющие косинусы вектора полностью определяют его направление, но ничего не говорят о его длине.

Проектирование векторов на оси | LAMPA

Проектирование вектора на ось, когда задан угол между вектором и осью

Очень часто (а вернее — почти всегда) бывает так, что задан угол между вектором и осью, а также длина вектора, а на оси нет никаких обозначений координат. Тогда проекцию вектора ищут с помощью косинуса или синуса. Рассмотрим все на конкретном примере.

Пусть у нас есть вектор a⃗\vec{a}a⃗.

Из его начала проведем нужные нам оси XXX и YYY, на которые будем проектировать наш вектор.

Из конца вектора опускаем перпендикуляры на оси XXX и YYY.

Получается прямоугольник. Стороны этого прямоугольника и есть проекции вектора a⃗\vec{a}a⃗: axa_{x}ax​ и aya_{y}ay​. 

Видно, что у нас получился прямоугольный треугольник.

Его стороны как раз проекции нашего вектора. Наверняка вы помните (а тем, кто не помнит, я напоминаю), что в прямоугольном треугольнике

cosα=прилежащий катетгипотенуза\cos \alpha=\frac{\text{прилежащий катет}}{\text{гипотенуза}}cosα=гипотенузаприлежащий катет​

sinα=противолежащий катетгипотенуза\sin \alpha=\frac{\text{противолежащий катет}}{\text{гипотенуза}}sinα=гипотенузапротиволежащий катет​.

В нашем треугольнике то же самое:

cosα=axa\cos \alpha=\frac{a_{x}}{a}cosα=aax​​

sinα=aya\sin \alpha = \frac{a_{y}}{a}sinα=aay​​.

Или:

ax=a⋅cosαa_{x}=a\cdot \cos \alphaax​=a⋅cosα;

ay=a⋅sinαa_{y}=a\cdot \sin \alphaay​=a⋅sinα.

Итак:

Проекция на прилежащую ось — это умножение на косинус.
Проекция на противолежащую ось — это умножение на синус.

гидродинамика — Что такое метод проекции?

Это был бы лучший вопрос для scicomp.stackexchange.com. Но, по сути, метод проекции относится к двухэтапному процессу интегрирования поля скорости. Несжимаемые решатели разработаны, чтобы продвинуть поле скоростей так, чтобы оно наиболее точно решало дискретизированное уравнение импульса. Для этого доступно несколько методов, таких как метод коррекции давления, метод тета и метод прогнозирования давления.*} $, который живет в пространстве, не удовлетворяющем непрерывности. Затем вы исправляете эту скорость, «проецируя» расходящееся поле скорости на подпространство, в котором отсутствует дивергенция (то есть удовлетворяется уравнение неразрывности), используя решение для давления из уравнения Пуассона. Они означают проекцию в математическом смысле, когда вы делаете преобразование из одного пространства в другое.

Практикум ACADIA 2020: Генеративная физика для архитектурных и проекционных картографических установок

Association for Computer Aided Design in Architecture — международная сеть исследователей и профессионалов в области цифрового дизайна.Мы способствуем критическому исследованию роли вычислений в архитектуре, планировании и строительстве, поощряя инновации в творческом проектировании, устойчивости и образовании. В рамках конференции 2020 Distributed Proximities ACADIA рада предложить ряд увлекательных семинаров под руководством опытных инструкторов со всего мира. Стулья конференции проводят кураторские семинары, которые уникальным образом затрагивают тему конференции о распределенных режимах работы и сотрудничества, включая такие темы, как удаленная робототехника, совместное проектирование, машинное обучение и многое другое.Все семинары будут проходить в режиме онлайн через Zoom или аналогичную платформу для видеоконференцсвязи. В этом году щедрое финансирование от Autodesk позволит нам предоставлять стипендии и гранты студентам и специалистам в партнерстве с NOMA, NOMAS и школами архитектуры в Мексике. Пожалуйста, посетите страницу грантов ACADIA для получения дополнительной информации и ссылок на заявки.

Руководители мастерских:

Этот семинар «Генеративная физика: динамические системы в иммерсивной проекционно-отображаемой среде» знакомит участников с новыми методами сотрудничества и общения в различных областях искусства и архитектуры, а также с инструментами и рабочими процессами, которые соответствуют нашему текущему состоянию нахождения в сети.Участники семинара будут ознакомлены с методами проецирования и их интеграцией в реальном времени с физическим моделированием и моделированием / скульптурой в реальном времени, создавая уникальные работы, которые одновременно разрабатываются и испытываются в разных частях мира.

Участников познакомят с рядом методов генеративного искусства с использованием алгоритмических систем и физических симуляторов. Кроме того, участники семинара будут ознакомлены с различными инструментами для передачи идей формы, которые фиксируют различные действия и события, которые имели место в течение определенного периода времени или происходят в режиме реального времени.Участники также получат обзор TouchDesigner и Maya для разработки и расширения рабочих процессов, которые могут изменять форму или восприятие формы с учетом визуального тезиса. Наконец, студенты будут проектировать среду, которая будет повторно визуализироваться в режиме реального времени и проецироваться на совокупность материалов, расположенных в физическом пространстве, разработанном руководителями семинаров. Мы будем использовать TouchDesigner для интеграции и преобразования нескольких визуальных эффектов, основанных на действиях, в иммерсивные проекции.

Ключевые слова: Иммерсивные среды; Алгоритмы; Моушн-дизайн; Сотрудничество и совместное проектирование

Программное обеспечение: TouchDesigner, Maya

Требуются предыдущие знания: Знакомство с TouchDesigner и Maya приветствуется, но не требуется.

Расписание семинаров: 24 и 25 октября, с 10:00 до 18:00 EST

AIA Непрерывное образование: Завершение этого семинара дает 12 учебных единиц AIA.

Спасибо технологическому спонсору TouchDesigner за предоставление лицензий на программное обеспечение для этого семинара.

Инженер-проектировщик по оптимизации оптики / физики EUV-проекция — Работа

Введение

ASML неуклонно поддерживает стремление полупроводниковой промышленности к производству более быстрых, интеллектуальных и энергоэффективных микросхем.Мы молодая, динамичная, международная и высококвалифицированная рабочая сила, создающая при активной поддержке наших поставщиков литографические инструменты, необходимые отрасли для достижения поставленных целей.
Вы ищете задачу по разработке моделей и методов оптимизации для высокопроизводительных сложных оптических модулей? Тогда вам понравится эта должность в команде проектировщиков оптических колонн EUV. Вы будете частью проекционной группы EUV, ответственной за перенос и уменьшение изображения сетки на пластину в сканерах EUV с помощью передовых оптических манипуляций и исправлений.

Рабочее задание

Как инженер-проектировщик оптимизации в группе проектирования EUV вы будете отвечать за комплексные исследования дизайна с особым упором на оптимизацию проекционной оптики в сканерах EUV. Задача состоит в том, чтобы преобразовать требования заказчика к изображениям и характеристикам оптических линз в прозрачную модель оптимизации, которая находит оптимальные настройки для зеркал и столиков для минимизации аберраций и имеет высокое качество работы, скорость и числовую стабильность.Вы будете работать в динамичной многопрофильной среде в составе проектной группы.
Ваша обязанность — взять на себя ответственность за результат проекта и довести его до завершения. Это включает в себя спецификацию, моделирование, разработку алгоритмов, документацию, квалификацию и интеграцию. Кроме того, вам необходимо сотрудничать в рамках ASML с различными специалистами и секторами (системная инженерия, маркетинг и поддержка клиентов). Используя свои технические знания, аналитическое мышление и навыки работы с людьми, вы будете тесно сотрудничать с командой проекта и взаимодействовать с проектами и секторами.

Описание работы

Вы являетесь частью команды инженеров, которые вместе работают над зеркальными моделями и алгоритмами оптимизации в модулях проецирования.

Работа состоит из:

  • Разработка алгоритмов оптимизации (моделей линз), которые подавляют аберрации проекционной оптики ASML при различных обстоятельствах.
  • Оптимизация скорости вычислений и численной стабильности алгоритмов для различных функций качества, функциональных входов и системных ограничений.
  • Разработка стратегий калибровки, механизмов коррекции дрейфа зеркал и эффектов деформации.
  • Сочетание разработки алгоритмов с разработкой требований и поддержкой интеграции.
  • Сотрудничество с другими проектами, включая метрологию сканеров, этапы, визуализацию, интеграцию и с поставщиками.

Образование

Магистр или кандидат технических наук или физики, желательно со знанием оптических систем.

Опыт

Необходим опыт работы в командах в многопрофильной среде.Желательно иметь опыт работы в производственной среде. Продемонстрированная готовность выполнять как концептуальные исследования, так и создавать комплексные обзоры систем. Знание оптики и / или литографии необходимо заранее.

Личные навыки

  • Сильные аналитические навыки и стремление к качеству.
  • Хорошие знания в области моделирования и методов оптимизации.
  • Хорошая практика Matlab / программирования.
  • Близость к работе в многопрофильной среде, связанной со сложными системами.
  • Сходство с оптическими и программными дисциплинами.
  • Умение думать на функциональном уровне и в деталях дизайна.
  • Умение переключаться между сложными вопросами и выводами высокого уровня, умение излагать их в понятной форме.
  • Хорошие коммуникативные навыки.
  • Командный игрок со способностью строить сеть с другими частями организации ASML.
  • Самоходный, инициативный и целеустремленный, прагматичный.
  • Гибкость, стремление к результату и приверженность делу.

Контекст должности

В ASML отдел разработки и проектирования (D&E) отвечает за планирование, разработку и поставку интегрированных решений, отвечающих требованиям бизнеса. Эта ответственность также включает определение компромиссов между секторами.
Отдел оптических колонн DE EUV отвечает за проектирование, освещение, контроль дозы и функции сбора света EUV для аппаратов EUV. Отдел разрабатывает технические решения, средства, методы и компетенции для обеспечения этих поставок на всех этапах производства.Обладатель этой должности подчиняется руководителю группы проектирования ED EUV DE OC.

Дополнительная информация

Высококвалифицированные люди — ключевой актив нашей компании. Чтобы признать это, мы предлагаем высококонкурентные пакеты компенсаций и льгот, чтобы привлекать и удерживать самых лучших людей и позволять им участвовать в достигнутом ими успехе. Наша философия вознаграждения заключается в привлечении и сохранении определенных профессиональных знаний и компетенций внутри компании, предлагая конкурентоспособный пакет услуг на местных рынках, где действует ASML.
Для этой должности требуется доступ к контролируемым США технологиям, как определено в Правилах экспортного управления США. Квалифицированные кандидаты должны иметь законное разрешение на доступ к такой контролируемой США технологии до начала работы. Бизнес-требования могут потребовать, чтобы ASML продолжил работу с кандидатами, которые сразу же имеют право на доступ к контролируемым США технологиям.

Трехмерное проецирование: печать с освещением

Как только вы думаете, что мы достигли уровня технологии «Звездных войн» с новейшими голографическими платформами, появился более четкий и реалистичный метод проецирования света.Группа инженеров-исследователей из Университета Бригама Янга разработала то, что они считали настоящей технологией будущего, — проекцию трехмерных изображений, которые можно рассматривать со всех сторон.

Современный голографический метод проецирует запись светового поля на определенный носитель, который обычно представляет собой двумерную поверхность. Полученный дисплей представляет собой полностью трехмерное изображение голографического объекта, которое иногда можно увидеть без помощи специальных очков или другой промежуточной оптики.

Для создания голограмм требуется фотографическая информация, генерируемая камерами светового поля. Камера светового поля (или пленоптическая камера) фиксирует как интенсивность света, так и направление, в котором движутся световые лучи, тогда как обычная камера регистрирует только интенсивность света.

По словам Дэниела Смолли, профессора электротехники и руководителя группы, их проекционная технология, которая основана на улавливании пылевидных частиц в качестве среды проецирования, похожа на трехмерный принтер, когда голограмма представляет собой обычный двухмерный принтер. .«Голограммы кажутся трехмерными, но вся магия происходит на двухмерной поверхности», — сказал он. «Ключевым моментом является улавливание и перемещение частиц вокруг потенциальных разрушений, таких как рука Тони Старка, поэтому рука больше не мешает».

Технология группы Smalley, также известная как «объемный дисплей», основана на фотофоретическом оптическом захвате. Фотофорез — это явление, при котором мелкие частицы, взвешенные в газе или жидкостях, мигрируют при освещении интенсивным лучом света.Во время проецирования частицы целлюлозы взвешиваются в воздухе, и дисплей изолирует отдельные частицы в фотофоретической ловушке. Когда частица оказывается в ловушке и освещается красным, зеленым и синим светом, она начинает перемещаться в свободном пространстве и рассеивает свет по своему курсу. Накопленные эффекты движения и рассеяния всех частиц в целом создают отображение — трехмерное изображение в качестве конечного продукта.

Группа Смолли сравнила свою платформу «Отображение оптических ловушек» с трехмерной печатью со светом.До сих пор в предыдущих версиях объемных дисплеев использовалась среда, подобная экрану, и их легко могли нарушить объекты, входящие и выходящие из проекции. По словам Смолли, дисплей с оптической ловушкой проецирует изображения без потенциальных помех, потому что он может перемещать частицы вокруг них.

Несмотря на то, что прогнозы были крошечными, Смолли надеется, что в ближайшем будущем могут быть материализованы более крупные прогнозы, и однажды их можно будет использовать для помощи в проведении медицинских процедур.

Исследование группы Смолли «Отображение оптических ловушек» было опубликовано в журнале Nature .

Картинки в воздухе: 3D-печать со светом. Кредит: Nature Video

Источник: Phys.org

Значение проекции в физике

Есть множество образцов снарядов. Единственная сила, действующая на снаряд, — это гравитация! говорят, что начало координат в точке (1,2,3) есть. Бесплатные занятия и тесты. И предположим на мгновение, что гравитационный переключатель может быть отключен так, чтобы пушечное ядро ​​двигалось в отсутствие гравитации? Используя этот сайт, вы соглашаетесь на использование файлов cookie.Сначала я сделаю новый проект… Снаряд — это объект, на который действует только сила тяжести. ИНЖЕНЕРНАЯ ФИЗИКА I и II. Это зависит от начальной скорости снаряда и угла проекции. Чтобы еще больше поразмышлять над этой концепцией направленной вниз силы и ускорения снаряда вниз, рассмотрим выстрел из пушечного ядра горизонтально с очень высокой скалы на высокой скорости. Пройдет ли пушечное ядро ​​на большее (или меньшее) горизонтальное расстояние из-за влияния силы тяжести? Он может существовать в потенциальной, кинетической, термической, электрической, химической, ядерной или различных других формах.Снаряд относится к объекту, который находится в полете после того, как был брошен или выброшен. По определению, снаряд имеет единственную силу, которая действует на него — силу тяжести. Эта величина также называется компонентом b в механике. Механика — одна из основных областей физики, которая занимается изучением и поведением физических тел при воздействии различных типов сил или смещений, а также последующим воздействием тел на окружающую среду. .. Виды механики. Скалярное произведение a = и Однако это соотношение действительно только тогда, когда сила действует в направлении, с которым мы связываемся.Повлияет ли гравитация на горизонтальное движение ядра? Изображение: Угол веерного луча: Объяснение обратной проекции. Мы используем файлы cookie, чтобы обеспечить вам удобство и эффективность работы нашего веб-сайта. Таким образом, используя (**), мы видим, что скалярное произведение двух. И, если объект движется вверх и вправо, должна существовать и сила, направленная вверх и вправо. Если на него не действует неуравновешенная сила, «движущийся объект будет …». И наоборот, единственный способ скалярного произведения Существуют, кроме того, тепло и работа — т.е.е., энергия в процессе передачи от одного тела к другому. Project Climax — это долгосрочный бесплатный курс, направленный на предоставление бесплатного качественного образования студентам, готовящимся к NEET, Boards и JEE с подробными классами для понимания, вопросами опроса для соревнований и DPP для практики. Это не обязательно означает, что другие силы не действуют на него, просто их влияние минимально по сравнению с гравитацией. И объект, брошенный вверх под углом к ​​горизонтали, также является снарядом (при условии, что влияние сопротивления воздуха незначительно).имеют нулевое скалярное произведение тогда и только тогда, когда они ортогональны. d =. Энергия в физике — это способность выполнять работу. векторы С учетом сказанного, вот несколько примеров от Koenig, которые помогут вам лучше понять, как проекция … Таким образом, уравнения движения могут применяться отдельно по оси X и оси Y для поиска неизвестных параметров. 2. a связь между корой головного мозга и другими частями нервной системы или органами особого восприятия. Что это означает, помимо вычислений? Цель состоит в том, чтобы применить один вектор к другому.Из физики мы знаем, что W = Fd, где F — величина. Зарегистрируйтесь бесплатно. Таким образом, Урок 2 этого раздела посвящен пониманию движения снарядов. 2. Приведенное выше уравнение показывает два способа сделать это: 1. Значение ПРОЕКЦИЯ на тамильском языке, изображения ПРОЕКЦИЯ, произношение ПРОЕКЦИЯ, перевод ПРОЕКЦИЯ, определение ПРОЕКЦИЯ включены в результат значения ПРОЕКЦИЯ на тамильском языке на kitkatwords.com, бесплатном онлайн-тамильском языке Словарь с картинками. ортогональные векторы равны нулю. векторы и умножение векторов на скаляры.3. Физика, наука, изучающая структуру материи и взаимодействия между фундаментальными составляющими наблюдаемой Вселенной. [Обозначение] ii Правительство Тамилнаду Первое издание — 2015 г. THIRU. и являются ортогональными, поскольку существует естественный способ добавления проекции До, означающий бросание вверх или вниз в физике, например, мы говорим «объект проецируется вертикально вверх», что это означает, пожалуйста, объясните Акт проецирования или состояние проецирования. 1. Снаряд — это объект, на который действует единственная сила тяжести.[Математика b), которая из (*) дается выражением. Это закон инерции Ньютона. может быть нулевым, если угол между двумя векторами составляет 90 градусов (или тривиально, на что будет похоже движение такого пушечного ядра? Кроме того, существуют тепло и работа, то есть энергия в процессе передачи от одного тела к другому. 3. Время, необходимое для проецирования объекта и приземления, называется временем полета.Таким образом, два ненулевых Подробнее. КТ-физика: реконструкция компьютерной томографии и спиральная компьютерная томография. дается как, Эквивалентное определение скалярного произведения. п. 1. Сила тяжести вызывает вертикальное ускорение. Если у вас есть вопросы или комментарии, не стесняйтесь. В случае угловой проекции угол между скоростью и ускорением изменяется от 0 °, а вектор смещения должен быть. Измените угол веерного луча и посмотрите, как это влияет на поле зрения. То есть объект движется вверх и замедляется. В модуле 1 учебного курса по физике мы изучили различные способы описания одномерного движения объектов.Зарегистрируйтесь, чтобы присоединиться к этому сообществу. Таким образом, математически скалярная проекция b на ГРАММАТУРУ. Снаряд — это объект, на который действует единственная сила тяжести. проекция [pro-jek´shun] 1. Бросок вперед, особенно указание впечатлений, произведенных на органы чувств, на их истинный источник, чтобы правильно локализовать объекты, производящие их. 2.… синонимы проекции, произношение проекции, перевод проекции, определение проекции в английском словаре. ) Они рассуждают: «Как вообще объект может двигаться вверх, если единственная сила, действующая на него, — это гравитация?» ортогональны.Введение 1.1. Цель исследования. Снижение числа студентов-физиков наблюдается в университетах Чешской Республики. a — вектор этой длины, который начинается в точке A. Принцип проекции — это условие, предложенное Ноамом Хомским как часть компонента структуры фраз порождающе-трансформационной грамматики. Принцип проекции используется при построении фраз под эгидой принципы и теория параметров. Проекция на l некоторого вектора x будет некоторым вектором, который находится в l, верно? синонимы проекции карты, произношение проекции карты, перевод проекции карты, определение проекции карты в английском словаре.ГРАММАТИКА A-Z; НАПИСАНИЕ ; ПУНКТУАЦИЯ; СОВЕТЫ ПО ПИСАНИЮ; ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ; ПРОВОДИТЬ ИССЛЕДОВАНИЯ . скалярное произведение равно 1 (3) + (- 1) (3) +3 (0) = 0. Другие статьи, в которых обсуждается синусоидальная волна: математика: Математическая астрономия:… до того, что на самом деле является синусоидальной вариацией.) Рисунок ниже. Движение объекта зависит от типа силы, действующей на тело. Материалы коллекции были созданы в Гарвардском университете под руководством Резерфорда, Джеральда Холтона и Флетчера В. Ватсона.

Древние цитаты Спартака, K-чашка Coffee Roasters, Вилла у озера, Il Funeral Homes, Спасение поклонения Хиллсонг, Элиза Гамильтон Грейв, Черные куклы Барби 90-х, Уолт Уитмен национальность,

Физика и технология временных проекционных камер как активных целей

  • 1

    с.Beceiro-Novo, T. Ahn, D. Bazin, W. Mittig, Prog. Часть. Nucl. Phys. 84 , 124 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 2

    Д. Гонсалес-Диас, Ф. Монрабаль, С. Мерфи, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 878 , 200 (2018)

    ADS Google Scholar

  • 3

    G. Aad et al. , J. Instrum. 3 , S08003 (2008)

    Google Scholar

  • 4

    F.Hartmann, A. Sharma, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 666 , 1 (2012)

    ADS Google Scholar

  • 5

    Ф. Саули, Phys. Реп. 403 , 471 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 6

    С. Ноймайер, Г. Алхазов, М. Андроненко, А. Добровольский, П. Эгельхоф, Г. Гаврилов, Г. Гейссель, Х. Ирнич, А. Ханзадеев, Г. Королев, А. Лободенко, Г. Мюнценберг, М.Муттерер, В. Шваб, Д. Селиверстов, Т. Сузуки, Н. Тимофеев, А. Воробьев, В. Яцура, Nucl. Phys. А 712 , 247 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 7

    К. Демончи, В. Миттиг, Х. Савахолс, П. Руссель-Чомаз, М. Шартье, Б. Хурадо, Л. Джот, Д. Кортина-Хиль, М. Кааманьо, Г. Тер-Аркопиан , А. Фомичев, А. Родин, М. Головков, С. Степанцов, А. Гиллиберт, Э. Поллакко, А. Обертелли, Х. Ван, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res.А 573 , 145 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 8

    ACTAR: активный детектор мишеней для исследования чрезвычайно экзотических ядер, предложение GANIL (2009)

  • 9

    Y. Mizoi, T. Fukuda, Y. Matsuyama, T. Miyachi, J. Nakano, N Фукуда, М. Хираи, Х. Кобината, Ю. Ватанабэ, Х. Сакураи, Ю. Ватанабе, А. Йошида, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 431 , 112 (1999)

    ADS Google Scholar

  • 10

    Т.Хасимото, Х. Исияма, Т. Исикава, Т. Кавамура, К. Накай, Ю. Ватанабэ, Х. Миятаке, М. Танака, Ю. Фучи, Н. Йошикава, С. Чон, И. Катаяма, Т. Номура, Т. Фурукава, С. Мицуока, К. Нишио, М. Мацуда, Х. Икезоэ, Т. Фукуда, С. Дас, П. Саха, Ю. Мизои, Т. Комацубара, М. Ямагути, Ю. Тагиши, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 556 , 339 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 11

    С. Ота, Х. Токиеда, К. Ли, М. Донзоно, Х.56Fe, Годовой отчет, Цент. Nucl. Исследование, Univ. Tokyo CNS-REP-90 (2011) стр. 70-71

  • 12

    Т. Фуруно, Т. Кавабата, С. Адачи, Ю. Айяд, Т. Баба, Т. Хашимото, Ю. Исии, С. Кабуки, Х. Кубо, Ю. Мацуда и др. , J. Phys .: Conf. Сер. 569 , 012042 (2014)

    Google Scholar

  • 13

    Д. Сузуки, М. Форд, Д. Базин, В. Миттиг, В. Линч, Т. Ан, С. Ауне, Э. Галяев, А. Фрич, Дж. Гилберт и др., Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 691 , 39 (2012)

    ADS Google Scholar

  • 14

    W. Mittig, S. Beceiro-Novo, A. Fritsch, F. Abu-Nimeh, D. Bazin, T. Ahn, W. Lynch, F. Montes, A. Shore, D. Suzuki et al. al. , Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 784 , 494 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 15

    А. Лэрд, П. Амаудруз, Л.Buchmann, S. Fox, B. Fulton, D. Gigliotti, T. Kirchner, P. Mumby-Croft, R. Openshaw, M. Pavan, J. Pearson, G. Ruprecht, G. Sheffer, P. Walden, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 573 , 306 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 16

    Л. Линхардт, Л. Бэби, Д. Бардаян, Дж. Блэкмон, Х. Гардинер, Э. Джонсон, Э. Кощий, М. Макон, М. Матос, Б. Раско и др. , J. Phys .: Conf. Сер. 403 , 012036 (2012)

    Google Scholar

  • 17

    А.Обертелли, А. Дельбарт, С. Анвар, Л. Аудирак, Г. Аутле, Х. Баба, Б. Брюнель, Д. Кальве, Ф. Шато, А. Корси и др. , Eur. Phys. J. A 50 , 8 (2014)

    Google Scholar

  • 18

    М. Гай, М. Ахмед, С. Став, В. Циммерман, А. Брескин, Б. Бромбергер, Р. Чечик, В. Дангендорф, Т. Дельбар, Р. Франс III и др. , J. Instrum. 5 , п12004 (2010)

    Google Scholar

  • 19

    р.Раабе, частное сообщение

  • 20

    П. Эгельхоф, Технический отчет по проектированию, строительству и вводу в эксплуатацию активной мишени ярмарки (actaf) для эксперимента r3b, Технический отчет (Ярмарка, 2016)

  • 21

    R. Канунго, частное сообщение (2017)

  • 22

    Т. Хашимото, С. Кубоно, Х. Ямагути, С. Хаякава, DM Каль, С. Ота, С. Мичимаса, Х. Токиэда, Х. Исияма, Y.X. Ватанабэ, Ю. Хираяма, Н. Имаи, Х. Миятаке, С.С. Чон, К. Ямагути, И.Араи, Т. Комацубара, Т. Фукуда, Ю. Мизой, С.К. Дас, Н. Иваса, Т. Ямада, А.А. Чен, Дж. Дж. Он, AIP Conf. Proc. 1484 , 454 (2012)

    ADS Google Scholar

  • 23

    Д. Каль, Т. Хашимото, Н.Н. Дуй, С. Кубоно, Х. Ямагути, Д.Н. Бинь, А.А. Чен, С. Черубини, С. Хаякава, Дж. Дж. Он, Х. Исияма, Н. Иваса, Л.Х. Кием, Ю.К. Квон, С. Мичимаса, Т. Накао, С. Ота, Т. Тераниши, Х. Токиэда, Ю. Вакабаяси, Т. Ямада, Л.Ю. Чжан, AIP Conf.Proc. 1594 , 163 (2014)

    ADS Google Scholar

  • 24

    К. Ямагути, Х. Исияма, М. Танака, Ю. Ватанабэ, Х. Миятаке, Ю. Хираяма, Н. Имаи, Х. Макии, Ю. Фучи, С. Чжон, Т. Номура, Ю. Mizoi, S. Das, T. Fukuda, T. Hashimoto, I. Arai, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 623 , 135 (2010)

    ADS Google Scholar

  • 25

    Х. Исияма, К.Ямагути, Ю. Мидзой, Ю. Ватанабэ, С. Дас, Т. Хашимото, Х. Миятаке, Ю. Хираяма, Н. Имаи, М. Ойадзу, С.С. Чон, Т. Фукуда, С. Мицуока, Х. Макии, Т.К. Sato, J. Instrum. 7 , C03036 (2012)

    Google Scholar

  • 26

    Дж. Замора, на стадии подготовки

  • 27

    Дж. Брадт, Д. Базин, Ф. Абу-Нимех, Т. Ан, Й. Айяд, С. Ново, Л. Карпентер, М. Кортези, М. Кучера, В. Линч, В. Миттиг, С. Рост, Н. Уотвуд, Дж.Юркон, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 875 , 65 (2017)

    ADS Google Scholar

  • 28

    Ю. Мидзои, Т. Фукуда, Ю. Мацуяма, Т. Миячи, Х. Миятаке, Н. Аой, Н. Фукуда, М. Нотани, Ю. Ватанабе, К. Йонеда, М. Исихара, Х. Сакураи, А. Йошида, Phys. Ред. C 62 , 065801 (2000)

    ADS Google Scholar

  • 29

    A. Fritsch, S. Beceiro-Novo, D.Судзуки, В. Миттиг, Дж. Дж. Колата, Т. Ан, Д. Базин, Ф.Д. Беккетти, Б. Бухер, З. Чаецки, Х. Фанг, М. Феббраро, А. Ховард, Я. Канада-Эньо, У.Г. Линч, А.Дж. Митчелл, М. Охаруэга, А. Роджерс, А. Шор, Т. Сухара, X.D. Tang, R. Torres-Isea, H. Wang, Phys. Ред. C 93 , 014321 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 30

    J. Bradt, Y. Ayyad, D. Bazin, W. Mittig, T. Ahn, S.B. Ново, Б. Браун, Л. Карпентер, М. Кортези, М.Кучера, В. Линч, С. Рост, Н. Уотвуд, Дж. Юркон, Дж. Барни, У. Датта, Дж. Эсти, А. Гиллиберт, Дж. Манфреди, П. Морфуас, Д. Перес-Лоурейро, Э. Pollacco, J. Sammut, S. Sweany, Phys. Lett. В 778 , 155 (2018)

    ADS Google Scholar

  • 31

    A. Wuosmaa, J. Schiffer, B. Back, C. Lister, K. Rehm, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 580 , 1290 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 32

    р.Шейн, А. Макинтош, Т. Исобе, В. Линч, Х. Баба, Дж. Барни, З. Чаецки, М. Чартье, Дж. Эсти, М. Фамиано, Б. Хонг, К. Иеки, Г. Джанг, Р. Леммон, Ф. Лу, Т. Мураками, Н. Накацука, М. Нисимура, Р. Олсен, В. Пауэлл, Х. Сакураи, А. Такетани, С. Тангванчароен, М. Цанг, Т. Усукура, Р. Ван, С. Йеннелло, Дж. Юркон, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 784 , 513 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 33

    Ф. Саули, Детекторы газового излучения, основы и приложения, 1-е издание (Cambridge University Press, 2014)

  • 34

    H.Огрен, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 367 , 133 (1995)

    ADS Google Scholar

  • 35

    C. Demonchy, M. Caamaño, H. Wang, W. Mittig, P. Roussel-Chomaz, H. Savajols, M. Chartier, D. Cortina-Gil, A. Fomichev, G. Frémont, P Гангнант, А. Жиллиберт, Л. Гиот, М. Головков, Б. Хурадо, Дж. Либин, А. Обертелли, Э. Поллако, А. Роден, К. Спитаэлс, С. Степанцов, Г. Тер-Акопян, Р. .Wolski, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res.А 583 , 341 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 36

    A.A. Воробьев, Г.А. Королев, В.А. Щегельский, Г. Солякин, Г.Л.Соколов, Ю.К. Залите, Nucl. Instrum. Методы 119 , 509 (1974)

    ADS Google Scholar

  • 37

    П. Карнелли, С. Альмарас-Кальдерон, К. Рем, М. Альберс, М. Алькорта, П. Бертоне, Б. Дигиовин, Х. Эсбенсен, Дж. Ф. Ниелло, Д.Хендерсон, К. Цзян, Дж. Лай, С. Марли, О. Нусаир, Т. Палчан-Хазан, Р. Пардо, М. Пол, К. Угалде, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 799 , 197 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 38

    Э. Поллакко, Д. Бомель, П. Руссель-Чомаз, Э. Аткин, П. Барон, Дж. П. Бароник, Э. Бечева, Ю. Блюменфельд, А. Буйрад, А. Друарт, Ф. Дрюйол, П. Эдельбрюк, М. Гелин, А. Жиллиберт, К. Уарнер, В. Лапу, Л. Лавернь, Г. Леберте, Л.Летерье, В. Ле Вен, Ф. Лужье, Л. Нальпас, Л. Оливье, Б. Поль, Б. Рейн, А. Ришар, М. Ружер, Ф. Сайлан, Ф. Сказа, М. Трипон, М. Вильмей , Э. Ванлин, М. Виттвер, MUST2: массив нового поколения для исследований прямых реакций (Springer, Berlin, Heidelberg, 2005), стр. 287—288

  • 39

    Э. Кощий, Дж. Блэкмон, Г. Рогачев , I. Wiedenhöver, L. Baby, P. Barber, D. Bardayan, J. Belarge, D. Caussyn, E. Johnson, K. Kemper, A. Kuchera, L. Linhardt, K. Macon, M. Matoš, B Раско, Д. Сантьяго-Гонсалес, Nucl.Instrum. Методы Phys. Res. А 870 , 1 (2017)

    ADS Google Scholar

  • 40

    https://doi.org/cordis.europa.eu/project/rcn/189840_en.html

  • 41

    Т. Хуанг, К. Фу, С. Линь, Б. Ван, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 851 , 118 (2017)

    ADS Google Scholar

  • 42

    A. Lapierre, S.Schwarz, T. Baumann, K. Cooper, K. Kittimanapun, A. Rodriguez, C. Sumithrarachchi, S. Williams, W. Wittmer, D. Leitner et al. , Rev. Sci. Instrum. 85 , 02B701 (2014)

    Google Scholar

  • 43

    G.C. Болл, Г. Хакман, Р. Кркен, Phys. Scr. 91 , 093002 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 44

    А. Навин, Ф. де Оливейра Сантос, П.Roussel-Chomaz, O. Sorlin, J. Phys. G: Nucl. Часть. Phys. 38 , 024004 (2011)

    ADS Google Scholar

  • 45

    https://doi.org/www.nscl.msu.edu/exp/sr, дата обращения: 26.02.2015

  • 46

    T. Giles, R. Catherall, V. Fedosseev, U. Georg, E. Куглер, Дж. Леттри, М. Линдроос, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 204 , 497 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 47

    л.Боллинджер, IEEE Trans. Nucl. Sci. НС-30 , 2065 (1983)

    ADS Google Scholar

  • 48

    A. Lapierre, G. Bollen, J.R.C. Lopez-Urrutia, M. Doleans, S. Geyer, O. Kester, K. Kittimanapun, M. Portillo, S. Schwarz, J. Instrum. 5 , c07001 (2010)

    Google Scholar

  • 49

    W.R. Pla, T. Dickel, U. Czok, H. Geissel, M. Petrick, K. Reinheimer, C.Шайденбергер, М. Явор, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 266 , 4560 (2008)

    ADS Google Scholar

  • 50

    C.N. Дэвидс, Д. Петерсон, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 266 , 4449 (2008)

    ADS Google Scholar

  • 51

    Р. Вольф, Д. Бек, К. Блаум, К. Бём, К. Боргманн, М. Брайтенфельдт, Ф. Херфурт, А. Херлерт, М. Ковальска, С.Kreim, D. Lunney, S. Naimi, D. Neidherr, M. Rosenbusch, L. Schweikhard, J. Stanja, F. Wienholtz, K. Zuber, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 686 , 82 (2012)

    ADS Google Scholar

  • 52

    W. Lynch, G. Cerizza, частное сообщение

  • 53

    H. Zhao, L. Mao, J. Yang, J. Xia, X. Yang, J. Li, M. Tang, G. Шен, X. Ма, Б. Ву, Г. Ван, С. Руан, К. Ван, З. Донг, Phys. Преподобный Accel. Балки 21 , 023501 (2018)

    ADS Google Scholar

  • 54

    Д.Х. Якубасса-Амундсен, Х. Ротард, Phys. Ред. A 60 , 385 (1999)

    ADS Google Scholar

  • 55

    Дж. Янг, О. Пол, Sens. Actuators A: Phys. 97 , 520 (2002)

    Google Scholar

  • 56

    ALICE Collaboration, технический отчет (2015)

  • 57

    С. Самби, Р. Раабе, М. Борге, М. Каамано, С. Дамой, Б. Фернандес-Домингес, Ф.Flavigny, H. Fynbo, J. Gibelin, G. Grinyer et al. , Eur. Phys. J. A 51 , 1 (2015)

    Google Scholar

  • 58

    J. Pancin, S. Damoy, D.P. Лоурейро, В. Шамберт, Ф. Доранжвиль, Ф. Дрюйоль, Г. Гриньер, А. Лермитаж, А. Марони, Г. Ноэль, К. Порт, Т. Роджер, П. Розье, Л. Суен, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 735 , 532 (2014)

    ADS Google Scholar

  • 59

    Т.Дафни, Э. Феррер-Рибас, И. Джоматарис, П. Городецкий, Ф. Игуас, И. Ирасторза, П. Салин, А. Томас, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 608 , 259 (2009)

    ADS Google Scholar

  • 60

    P.C. Раут, В. Датар, Д. Чакрабарти, С. Кумар, Э. Миргуле, А. Митра, В. Нанал, Р. Куджур, Детекторная матрица A CsI (Tl) для измерения легких заряженных частиц в реакциях с тяжелыми ионами, arXiv: 1705.06004

  • 61

    Y.Блюменфельд, Ф. Оже, Ж. Соввестр, Ф. Марешаль, С. Оттини, Н. Аламанос, А. Барбье, Д. Бомель, Б. Боннеро, Д. Шарле, Ж. Клавлен, П. Курта, П. Дельбурго- Сальвадор, Р. Дуэ, М. Энгранд, Т. Этвиньот, А. Жиллиберт, Э. Хан, В. Лапу, А. Лагояннис, Л. Лаверн, С. Лебон, П. Лелонг, А. Лесаж, В. Вен, I. Lhenry, J. Martin, A. Musumarra, S. Pita, L. Petizon, E. Pollacco, J. Pouthas, A. Richard, D. Rougier, D. Santonocito, J. Scarpaci, J. Sida, C. Сулет, Й. Штутцманн, Т. Суомиярви, М. Шмигель, П.Волков, Г. Вольтолини, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 421 , 471 (1999)

    ADS Google Scholar

  • 62

    Y. Ayyad, W. Mittig, D. Bazin, S. Beceiro-Novo, M. Cortesi, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 880 , 166 (2018)

    ADS Google Scholar

  • 63

    Б. Мосс, частное сообщение

  • 64

    Ф. Беккетти, М.Ли, Т. О’Доннелл, Д. Робертс, Дж. Колата, Л. Ламм, Г. Рогачев, В. Гимарайнш, П. Де Янг, С. Винсент, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 505 , 377 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 65

    Р. Ши, X.-G. Туо, Х.-Л. Ли, Ю.-Й. Сюй, Ф.-Р. Ши, Ж.-Б. Ян, Ю. Луо, Nucl. Sci. Техн. 29 , 1 (2017)

    Google Scholar

  • 66

    D.R. Нигрен, Предложение по исследованию осуществимости новой концепции обнаружения частиц, внутренний отчет LBL (февраль 1974 г.)

  • 67

    Дж.Н. Маркс, Д. Nygren, Phys. Сегодня 31 , 46 (1978)

    Google Scholar

  • 68

    A.H. Walenta, J. Heintze, B. Schürlein, Nucl. Instrum. Методы 92 , 373 (1971)

    ADS Google Scholar

  • 69

    H. Aihara, M. Alston-Garnjost, D.H. Badtke, J.A. Баккен, А. Барбаро-Галтиери, А.В. Барнс, Б.А. Barnett, B. Blumenfeld, A. Bross, C.D. Бьюкенен, IEEE Trans.Nucl. Sci. 30 , 76 (1983)

    ADS Google Scholar

  • 70

    В. Бертоцци, М.В. Хайнс, К. Сарджент, К. Кресвелл, П.С. Данн, А. Хирш, М. Лейтч, Б. Норум, Ф. Rad, T. Sasanuma, Nucl. Instrum. Методы 141 , 457 (1977)

    ADS Google Scholar

  • 71

    В. Блюм, В. Риглер, Л. Роланди, Обнаружение частиц с помощью дрейфовых камер, 2-е издание (Springer-Verlag, 1975)

  • 72

    E.Наппи, В. Песков, Визуализирующие газовые детекторы и их применение, 1-е издание (Wiley-VCH, 2013)

  • 73

    STAR Collaboration (C. Yang), J. Phys .: Conf. Сер. 779 , 012082 (2017)

    Google Scholar

  • 74

    F. Shen, S. Wang, C. Yang, Q. Xu, J. Instrum. 12 , C06008 (2017)

    Google Scholar

  • 75

    Ф. Саули, А. Шарма, Анну.Преподобный Nucl. Часть. Sci. 49 , 341 (1999)

    ADS Google Scholar

  • 76

    Ф. Саули, Nucl. Instrume. Методы 156 , 147 (1978)

    ADS Google Scholar

  • 77

    A. Oed, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 263 , 351 (1988)

    ADS Google Scholar

  • 78

    М.Титов, Л. Ропелевский, Мод. Phys. Lett. А 28 , 1340022 (2013)

    ADS Google Scholar

  • 79

    Б. Гебауэр, К. Шульц, Г. Рихтер, Ф.В. Левчановский, А. Никифоров, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 471 , 249 (2001)

    ADS Google Scholar

  • 80

    Б. Гебауэр, С. Алимов, А. Климов, Ф. Левчановский, Е. Литвиненко, А. Никифоров, В.Приходько, Г. Рихтер, В. Рогов, К. Шульц, В. Шашкин, М. Вильгельм, Т. Вильперт, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 529 , 358 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 81

    К. Яно, Х. Такахаши, К. Хагай, Д. Фукуда, М. Накадзава, Ю. Йонедзава, С. Кишимото, Т. Ино, М. Фурусака, IEEE Trans. Nucl. Sci. 49 , 1634 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 82

    С.Будтц-Йоргенсен, А. Бансен, К. Олесен, М.М. Мэдсен, П. Джонассон, Х.В. Schnopper, A. Oed, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 310 , 82 (1991)

    ADS Google Scholar

  • 83

    А. Брескин, Э. Шефер, Р. Чечик, А. Пански, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 345 , 205 (1994)

    ADS Google Scholar

  • 84

    Ф. Саули, Nucl. Phys. B Proc.Дополнение 61 , 236 (1998)

    ADS Google Scholar

  • 85

    Дж. Бейтман, Дж. Дербишир, Д. Даксбери, А. Марш, Н. Роудс, Э. Скунвельд, Э. Спилл, Р. Стивенсон, IEEE Trans. Nucl. Sci. 52 , 736 (2005)

    ADS Google Scholar

  • 86

    Дж. Миямото, Н. Амос, Б. Гобби, Г.Ф. Knoll, H. Neal, L. Oesch, P. Rubinov, Пассивация газовых камер с микрополосками с межузельным германиевым покрытием, в 1996 г., IEEE Nuclear Science Symposium, Conference Record, Vol.1 (IEEE, 1997), стр. 279—282 https://doi.org/10.1109/NSSMIC.1996.5

  • 87

    Ю. Джоматарис, П. Ребургерд, Дж. П. Роберт, Г. Чарпак, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 376 , 29 (1996)

    ADS Google Scholar

  • 88

    G. Fanourakis, T. Geralis, K. Kousouris, K. Zachariadou, I. Giomataris, N. Giokaris, G. Loudos, M. Lebessi, E. Stiliaris, Nucl. Instrum. Методы Phys.Res. А 527 , 62 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 89

    И. Джоматарис, Р. Де Оливейра, С. Андриамонье, С. Ауне, Г. Чарпак, П. Колас, Г. Фануракис, Э. Феррер, А. Гиганон, П. Ребургард, П. Салин, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 560 , 405 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 90

    Т. Алексопулос, А. Алтинтас, М. Альвигги, М. Арик, С.Цетин, В. Чернятин, Э. Чеу, Д. Делла Вольпе, М. Дрис, Д. Фассулиотис, Э. Газис, Р. Джордано, В. Грачев, Л. Гуан, П. Йенго, П. Иоанну, К. Ли , К. Джонс, В. Кошик, А. Ходинов, К. Куркумелис, С. Мальтезос, К. Мермигка, Х. Мюллер, К. Николопулос, В. Парк, С. Персембе, К. Петриду, Р. Петти, В. Полихронакос, М. Пурохит, Д. Сампсонидис, Г. Сехниаидзе, М. Шао, Ю. Сунь, Г. Циполитис, Р. Винхоф, X. Ван, Дж. Вотшак, С. Ву, Т. Чжао, З. Чжао , Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 617 , 161 (2010)

    ADS Google Scholar

  • 91

    П.Colas, I. Giomataris, V. Lepeltier, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 535 , 226 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 92

    С. Андриамонье, Д. Атти, Э. Бертумье, М. Кальвиани, П. Колас, Т. Дафни, Г. Фануракис, Э. Феррер-Рибас, Дж. Галан, Т. Гералис, А. Гиганон , И. Джоматарис, А. Грис, CG Санчес, Ф. Гансинг, Ф.Дж. Игуас, И. Ирасторза, Р. Д. Оливейра, Т. Папаевангелу, Х. Руз, И. Саввидис, А. Тейксера, А. Томас, Дж.Instrum. 5 , п02001 (2010)

    Google Scholar

  • 93

    J. Derré, Y. Giomataris, H. Zaccone, A. Bay, J.P. Perroud, F. Ronga, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 459 , 523 (2001)

    ADS Google Scholar

  • 94

    П. Бхаттачарья, С. Бхаттачарья, Н. Маджумдар, С. Мукхопадхьяй, С. Саркар, П. Колас, Д. Атти, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res.А 732 , 208 (2013)

    ADS Google Scholar

  • 95

    Ф. Саули, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 386 , 531 (1997)

    ADS Google Scholar

  • 96

    А. Бузулуцков, А. Брескин, Р. Чечик, Г. Гарти, Ф. Саули, Л. Шехтман, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 443 , 164 (2000)

    ADS Google Scholar

  • 97

    F.Саули, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 805 , 2 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 98

    G. Guedes, A. Breskin, R. Chechik, D. Vartsky, D. Bar, A. Barbosa, P. Marinho, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 513 , 473 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 99

    Г. Бенчивенни, В. Бонивенто, А. Кардини, К. Деплано, П. Де Симоне, Г. Феличи, Д.Маррас, Ф. Муртас, Д. Пинчи, М. Поли-Ленер, Д. Распино, IEEE Trans. Nucl. Sci. 49 , 3242 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 100

    А. Балла, Г. Бенчивенни, П. Бранчини, А. Будано, М. Каподиферро, С. Цериони, П. Чамброне, Э. Червински, Э. Де Люсия, Г. Де Робертис, А. Ди Доменико, Д. Доменичи, Дж. Донг, Дж. Фаницци, Г. Феличи, М. Гатта, Н. Лакаламита, Р. Льюцци, Ф. Лоддо, М. Монгелли, Г. Морелло, А. Палладино, А. Пелоси, Л.Квинтьери, А. Раньери, Э. Цхададзе, В. Валентино, J. Instrum. 9 , C01014 (2014)

    Google Scholar

  • 101

    Р. Чечик, А. Брескин, К. Шалем, Д. Мёрманн, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 535 , 303 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 102

    Л. Периале, В. Песков, П. Карлсон, Т. Франке, П. Павлопулос, П. Пикки, Ф. Пьетропаоло, Nucl.Instrum. Методы Phys. Res. А 478 , 377 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 103

    М. Кортеси, Р. Алон, Р. Чечик, А. Брескин, Д. Варцкий, В. Дангендорф, J. Instrum. 2 , п09002 (2007)

    Google Scholar

  • 104

    А. Брескин, Р. Алон, М. Кортеси, Р. Чечик, Дж. Миямото, В. Дангендорф, Дж. Майя, Дж. Дос Сантос, Nucl. Instrum. Методы Phys.Res. А 598 , 107 (2009)

    ADS Google Scholar

  • 105

    J.-Q. Ян, Ю.-Г. Се, Т. Ху, Ж.-Г. Лу, Л. Чжоу, Г.-П. Цюй, X. Cai, S.-L. Ниу, Х.-Т. Чен, Чин. Phys. К 39 , 066001 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 106

    Y. Ayyad, M. Cortesi, W. Mittig, D. Bazin, J. Instrum. 12 , п06003 (2017)

    Google Scholar

  • 107

    Т.Fujiwara, Y. Mitsuya, H. Takahashi, T. Fushie, S. Kishimito, B. Guèrard, M. Uesaka, J. Instrum. 9 , P11007 (2014)

    Google Scholar

  • 108

    М. Гай, Д.Н. Маккинси, К. Ни, Д.А.Р. Рубин, Т. Вонгджирад, Р. Алон, А. Брескин, М. Кортеси, Дж. Миямото, К применению считывающего устройства с толстым газовым электронным умножителем (THGEM) для детектора темной материи, arXiv: 0706.1106 [астрофизика, физика: nucl-ex, физика: физика] (2007)

  • 109

    R.Алон, Дж. Миямото, М. Кортеси, А. Брескин, Р. Чечик, И. Карне, Дж. М. Майя, Дж. М. Ф. душ Сантуш, М. Гай, Д. Маккинси, J. Instrum. 3 , п01005 (2008)

    Google Scholar

  • 110

    M. Cortesi, J. Yurkon, A. Stolz, J. Instrum. 10 , п02012 (2015)

    Google Scholar

  • 111

    M. Cortesi, J. Instrum. 10 , п09020 (2015)

    Google Scholar

  • 112

    М.Cortesi, S. Rost, W. Mittig, Y. Ayyad-Limonge, D. Bazin, J. Yurkon, A. Stolz, Rev. Sci. Instrum. 88 , 013303 (2017)

    ADS Google Scholar

  • 113

    Д. Фридрих, Г. Мельхарт, Б. Садуле, Ф. Саули, Nucl. Instrum. Методы 158 , 81 (1979)

    ADS Google Scholar

  • 114

    М. Болл, К. Экштейн, Т. Гунджи, J. Instrum. 9 , C04025 (2014)

    Google Scholar

  • 115

    Д.А. Брайман, М. Лейтч, И. Навон, Т. Нумао, П. Шлаттер, М.С. Диксит, К. Харгроув, Х. Мес, Дж. А. Макдональд, Р. Скегг, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 234 , 42 (1985)

    ADS Google Scholar

  • 116

    П. Бхаттачарья, Д.С. Бхаттачарья, С. Мукхопадхьяй, С. Бхаттачарья, Н. Маджумдар, С. Саркар, П. Колас, Д. Атти, J. Instrum. 10 , п09017 (2016)

    Google Scholar

  • 117

    F.Саули, Л. Ропелевски, П. Эвераертс, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 560 , 269 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 118

    А. Бондарь, А. Бузулуцков, Л. Шехтман, А. Васильев, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 496 , 325 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 119

    Дж. Майя, Дж. Велозу, Дж. Душ Сантуш, А. Брескин, Р. Чечик, Д. Мёрманн, Nucl.Instrum. Методы Phys. Res. А 504 , 364 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 120

    М. Килленберг, С. Лотце, Й. Мних, А. Мюнних, С. Рот, Ф. Сефков, М. Тонутти, М. Вебер, П. Винеманн, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 530 , 251 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 121

    Ю.-Л. Чжан, Х.-Р. Ци, Б.-Т. Ху, Х.-Й. Ван, К. Оу-Ян, Ю.-B. Чен, Дж. Чжан, З.-В. Вэнь, Чин. Phys. К 41 , 056003 (2017)

    ADS Google Scholar

  • 122

    J.F.C.A. Велозу, J.M.F. душ Сантуш, C.A.N. Conde, Rev. Sci. Instrum. 71 , 2371 (2000)

    ADS Google Scholar

  • 123

    А.В. Ляшенко, А. Брескин, Р. Чечик, J.F.C.A. Велозу, J.M.F.D. Сантос, Ф.Д. Amaro, J. Instrum. 1 , П10004 (2006)

    Google Scholar

  • 124

    F.Д. Амаро, К. Сантос, J.F.C.A. Велозо, А. Брескин, Р. Чечик, J.M.F.d. Santos, J. Instrum. 5 , P10002 (2010)

    Google Scholar

  • 125

    К. Алтунбас, М. Капеанс, К. Демельт, Дж. Элерс, Дж. Фридрих, И. Коноров, А. Ганди, С. Капплер, Б. Кетцер, Р. Де Оливейра, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 490 , 177 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 126

    Дж.Pancin, J. Gibelin, M. Goth, P. Gangnant, J.F. Libin, R. Raabe, T. Roger, P. Roussel-Chomaz, J. Instrum. 7 , п01006 (2012)

    Google Scholar

  • 127

    J. Melai, A. Breskin, M. Cortesi, Y. Bilevych, M. Fransen, H. van der Graaf, J. Visschers, V. Blanco Carballo, C. Salm, J. Schmitz, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 628 , 133 (2011)

    ADS Google Scholar

  • 128

    М.Титов, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 581 , 25 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 129

    M. Chefdeville, P. Colas, Y. Giomataris, H. van der Graaf, E.H. Heijne, S. van der Putten, C. Salm, J. Schmitz, S. Smits, J. Timmermans, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 556 , 490 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 130

    В. Бланко Карбальо, Ю.Билевич, М. Шефдевиль, М. Франсен, Х. ван дер Грааф, К. Зальм, Дж. Шмитц, Дж. Тиммерманс, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 608 , 86 (2009)

    ADS Google Scholar

  • 131

    Х. ван дер Грааф, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 580 , 1023 (2007)

    ADS Google Scholar

  • 132

    Р. Беллаццини, Ф. Анджелини, Л. Бальдини, А. Брез, Э.Коста, Л. Латронико, Н. Ламб, М.М. Massai, N. Omodei, P. Soffitta, IEEE Trans. Nucl. Sci. 49 , 1216 (2002)

    ADS Google Scholar

  • 133

    M. Chefdeville, J. Phys .: Conf. Сер. 65 , 012007 (2007)

    Google Scholar

  • 134

    A.H. Rosenfeld, W.E. Хамфри, Анну. Преподобный Nucl. Sci. 13 , 103 (1963)

    ADS Google Scholar

  • 135

    Дж.Альме, Ю. Андрес, Х. Аппельшузер, С. Баблок, Н. Бьялас, Р. Болген, У. Боннес, Р. Брамм, П. Браун-Мюнзингер, Р. Кампаньоло, П. Кристиансен, А. Добрин, К. Энгстер, Д. Фелькер, Ю. Фока, У. Франкенфельд, Дж. Гардье, К. Гарабатос, П. Глссел, К. Г. Гутьеррес, П. Грос, Х.-А. Густафссон, Х. Хельструп, М. Хох, М. Иванов, Р. Яник, А. Жуник, А. Калвейт, Р. Кейдел, С. Книге, М. Ковальский, Д. Ларсен, Ю. Лесенечаль, П. Ленуар, Н. Линдегаард, К. Липпманн, М. Магер, М. Маст, А. Матыя, М. Мункейорд, Л. Муса, Б.Нильсен, В. Николич, Х. Эшлер, Э. Олсен, А. Оскарссон, Л. Остерман, М. Пикна, А. Рехман, Г. Рено, Р. Ренфорд, С. Россеггер, Д. Ррих, К. Ред, М. Рихтер, Г. Рюшманн, А. Рыбицки, Х. Санн, Х.-Р. Schmidt, M. Siska, B. Sitr, C. Soegaard, H.-K. Солтвейт, Д. Сойк, Дж. Стачел, Х. Штельцер, Э. Стенлунд, Р. Шток, П. Стрме, И. Шарка, К. Уллаланд, Д. Вранич, Р. Винхоф, Дж. Вестергард, Дж. Вихула, B. Windelband, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 622 , 316 (2010)

    ADS Google Scholar

  • 136

    М.Anderson, F. Bieser, R. Bossingham, D. Cebra, E. Hjort, S. Klein, S. Kleinfelder, C. Vu, H. Wieman, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 499 , 679 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 137

    E. Beuville, P. Barale, W. Hearn, S.R. Klein, M.A. Lisa, T. Noggle, H.G. Ritter, C. Vu, H. Wieman, IEEE Trans. Nucl. Sci. 43 , 1619 (1996)

    ADS Google Scholar

  • 138

    Дж.-C. Santiard, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 518 , 498 (2004)

    ADS Google Scholar

  • 139

    S.A. Kleinfelder, Многогигагерцовая интегральная схема аналогового регистратора переходных процессов arXiv: 1504.06753 (1992)

  • 140

    П. Барон, Д. Бесин, Д. Кальвет, К. Кокле, X.D.L. Broise, E. Delagnes, F. Druillole, AL Coguie, E. Monmarthe, E. Zonca, Архитектура и реализация входной электроники временных проекционных камер в эксперименте T2K, в 2009 г. 16-я конференция IEEE-NPSS Real Time Conference ( IEEE, 2009) стр.43—48 https://doi.org/10.1109/RTC.2009.5321867

  • 141

    M. Heffner, D. Asner, R. Baker, J. Baker, S. Barrett, C. Brune, J. Bundgaard, E. Burgett, D. Carter, M. Cunningham, J. Deaven, D. Герцог, У. Грайф, С. Граймс, У. Хагер, Н. Хертель, Т. Хилл, Д. Айзенхауэр, К. Джуэлл, Дж. Кинг, Дж. Клей, В. Клейнрат, Н. Корнилов, Р. Кудо , А. Лаптев, М. Леонард, В. Лавленд, Т. Мэсси, К. МакГрат, Р. Мехарчанд, Л. Монтойя, Н. Пикл, Х. Ку, В. Риот, Дж. Руз, С. Санджорджио, Б. .Сейлхан, С. Шарма, Л. Снайдер, С. Став, Г. Татишвили, Р. Торнтон, Ф. Товессон, Д. Тоуэлл, Р. Тоуэлл, С. Уотсон, Б. Вендт, Л. Вуд, Л. Яо, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 759 , 50 (2014)

    ADS Google Scholar

  • 142

    Э. Оберла, Ж.-Ф. Генат, Х. Грабас, Х. Фриш, К. Нишимура, Г. Варнер, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 735 , 452 (2014)

    ADS Google Scholar

  • 143

    С.Функ, Д. Янковский, Х. Катагири, М. Краус, А. Окумура, Х. Шурлеммер, А. Шигенака, Х. Таджима, Л. Тибальдо, Г. Варнер, А. Зинк, Дж. Цорн, для консорциума CTA , AIP Conf. Proc. 1792 , 080012 (2017)

    Google Scholar

  • 144

    Ф. Буйжу, https://doi.org/indico.in2p3.fr/event/16443/contributions/59173/

  • 145

    Э. Поллакко, Г. Гриньер, Ф. Абу-Нимех, Т. Ан, С. Анвар, А.Арокиарадж, Й. Айяд, Х. Баба, М. Бабо, П. Барон, Д. Базен, С. Бесейро-Ново, К. Белхирия, М. Блайзот, Б. Бланк, Дж. Брадт, Г. Карделла, Л. Карпентер, С. Черути, ED Филиппо, Э. Делань, С. Лука, Х. Витте, Ф. Дрюйоле, Б. Дюкло, Ф. Фавела, А. Фрич, Дж. Джовинаццо, К. Гейе, Т. Исобе, П. Хельмут, К. Гусс, Б. Лачацински, А. Лаффоли, Г. Лебертр, Л. Легерд, В. Линч, Т. Марчи, Л. Мартина, К. Модж, В. Миттиг, Л. Налпас, Э. Пагано, Дж. Панчин, О. Полещук, Дж. Педроза, Дж. Пибернат, С.Primault, R. Raabe, B. Raine, A. Rebii, M. Renaud, T. Roger, P. Roussel-Chomaz, P. Russotto, G. Saccà, F. Saillant, P. Sizun, D. Suzuki, J. Swartz, A. Tizon, N. Usher, G. Wittwer, J. Yang, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 887 , 81 (2018)

    ADS Google Scholar

  • 146

    Р. Аайдж, Дж. Альбрехт, Ф. Алессио, С. Амато, Э. Асланидес, И. Беляев, М. ван Бузеком, Э. Бонаккорси, Р. Боннефой, Л. Брарда, О. Калло, М. Каттанео, Х.Чаналь, М. Чебби, X.C. Видаль, М. Клеменчич, Дж. Клозье, В. Коко, Дж. Коган, О. Дешам, Х. Дейкстра, К. Дранкур, Р. Джелядин, М. Франк, М. Гандельман, К. Гаспар, В. Глигоров, К. Гбель, Л.А.Г. Кардосо, Я. Гуз, К. Хаен, Дж. Хе, Э. ван Хервейнен, В. Хульсберген, Р. Якобссон, Б. Йост, Т.М. Карбах, У. Керзель, П. Коппенбург, Г. Крокер, К. Лангенбрух, И. Лакс, Р.Л. Гак, Р. Лефвр, Дж. Лефраноа, О. Лерой, Л.Л. Джой, Г. Лю, Ф. Машеферт, И.В. Мачихилиян, М. Магне, Г. Манчинелли, У. Маркони, А.М. Снчез, М. Minard, S. Monteil, N. Neufeld, V. Niess, S. Oggero, A.P.-C. Изкьердо, П. Перре, М. Перрен-Террин, Б. Петржик, А.П. Наварро, Г. Рэйвен, П. Роббе, Х. Руис, М. Schune, R. Schwemmer, J. Serrano, I. Shapoval, T. Skwarnicki, B.S.D. Паула, П. Спрадлин, С. Шталь, В.К. Subbiah, S. T’Jampens, F. Teubert, C. Thomas, M. Vesterinen, M. Williams, M. Witek, A. Zvyagin, J. Instrum. 8 , п04022 (2013)

    Google Scholar

  • 147

    С.Бенсон, К. Гиздов, Hepdrone: инструментарий для массового применения машинного обучения в физике высоких энергий arXiv: 1712.09114 (2017)

  • 148

    S. Zimmermann, J.T. Андерсон, Д. Деринг, Дж. Джозеф, К. Лайонбергер, Т. Стезельбергер, Х. Явер, IEEE Trans. Nucl. Sci. 59 , 2494 (2012)

    ADS Google Scholar

  • 149

    X ray Instrumentation Associates, https://doi.org/www.xia.com

  • 150

    р.Алиага, В. Эрреро-Бош, С. Капра, А. Пуллиа, Дж. Дуэас, Л. Грасси, А. Триосси, К. Доминго-Пардо, Р. Гадеа, В. Гонслес, Т. Хик, Э. Санчс, А. Гадеа, Д. Менгони, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 800 , 34 (2015)

    ADS Google Scholar

  • 151

    J.W. Брэдт, Измерение изобарических аналоговых резонансов 47Ar с помощью временной проекционной камеры с активной целью, докторская диссертация, Университет штата Мичиган (2017)

  • 152

    S.Martoiu, H. Muller, A. Tarazona, J. Toledo, J. Instrum. 8 , C03015 (2013)

    Google Scholar

  • 153

    SPECMAT, https://doi.org/fys.kuleuven.be/iks/ns/research/specmat

  • 154

    K. Aamodt et al. , J. Instrum. 3 , S08002 (2008)

    Google Scholar

  • 155

    K. Abe et al. , Nucl.Instrum. Методы Phys. Res. А 659 , 106 (2011)

    ADS Google Scholar

  • 156

    J. Gomez-Cadenas, Nucl. Часть. Phys. Proc. 273-275 , 1732 (2016)

    Google Scholar

  • 157

    Э. Снайдер, Г. Петрилло, J. Phys .: Conf. Сер. 898 , 042057 (2017)

    Google Scholar

  • 158

    А.Симн, К. Лерче, Ф. Монрабаль, Х. Гмез-Каденас, В. Лварес, К. Азеведо, Х. Бенллох-Родргес, Ф. Борхес, А. Ботас, С. Крсель, Дж. Каррин, С. Себрин, К. Конде, Дж. Даз, М. Дисбург, Дж. Эскада, Р. Эстеве, Р. Фелкаи, Л. Фернандес, П. Феррарио, А. Феррейра, Э. Фрейтас, А. Гольдшмидт, Д. Гонслес-Даз, Р. Гутиррес, Дж. Хауптман, К. Энрикес, А. Эрнандес, JH Мората, В. Эрреро, Б. Джонс, Л. Лабарга, А. Лэйнг, П. Лебрун, И. Любарский, Н. Лпез-Марч, М. Лосада, Дж. Мартн-Альбо, Г. Мартнез-Лема, А. Мартнез, А.Макдональд, К. Монтейро, Ф. Мора, Л. Моутиньо, Дж. М. Видал, М. Мусти, М. Небот-Гино, П. Новелла, Д. Нигрен, Б. Палмейро, А. Пара, Дж. През, М. Кероль , J. Renner, L. Ripoll, J. Rodrguez, L. Rogers, F. Santos, J. dos Santos, C. Sofka, M. Sorel, T. Stiegler, J. Toledo, J. Torrent, Z. Tsamalaidze, J. Veloso, R. Webb, J. White, N. Yahlali, J. Instrum. 12 , п08009 (2017)

    Google Scholar

  • 159

    C.T.R. Wilson, Proc. R. Soc.Лондон A: Математика. Phys. Англ. Sci. 87 , 277 (1912)

    ADS Google Scholar

  • 160

    Г. Мейер, Р. Меннега, Г. Сизоо, Physica 20 , 301 (1954)

    ADS Google Scholar

  • 161

    Д.А. Глейзер, Phys. Ред. 87 , 665 (1952)

    ADS Google Scholar

  • 162

    М.Mermikides, Анализ данных для пузырьковых камер и гибридных систем, технический отчет, CERN (1980)

  • 163

    P. Hough, Метод и средства распознавания сложных структур, Патент США 3069654 (18 декабря 1962 г.) https: // doi. org / www.google.com / patents / US3069654

  • 164

    Р.О. Дуда, П. Hart, Commun. ACM 15 , 11 (1972)

    Google Scholar

  • 165

    P.V.C. Хаф, Машинный анализ изображений пузырьковой камеры, Труды 2-й Международной конференции по ускорителям и приборам высоких энергий, HEACC 1959, ЦЕРН, Женева, Швейцария, 14–19 сентября 1959 г., т.C5

    (ЦЕРН, 1959) стр. 554–558

  • 166

    Д. Баллард, Распознавание образов. 13 , 111 (1981)

    Google Scholar

  • 167

    J. Adamczewski, K.-H. Беккер, С. Белогуров, Н. Болдырева, А. Черногоров, К. Дево, В. Добирн, М. Дюрр, Дж. Эом, Дж. Эшке, К. Хоне, К.-Х. Камперт, В. Клейпа, Л. Коченда, Б. Кольб, Я. Копфер, П. Кравцов, С. Лебедев, Е. Лебедева, Е. Леонова, С. Линев, Т. Махмуд, Ж. Мишель, Н. Мифтахов, Ю.Нам, В. Нибур, К. О, Г. Ососков, Э. Овчаренко, К. Поли, Дж. Пурьяму, С. Кверчфельд, Дж. Раутенберг, С. Рейнеке, Ю. Рябов, Э. Рощин, В. Самсонов, Дж. Сонг, О. Тарасенкова, Т. Т. де Хайденрейх, М. Тракслер, Ч. Угур, Э. Взнуздаев, М. Взнуздаев, Я. Йи, И.-К. Йу, Нукл. Instrum. Методы Phys. Res. А 766 , 250 (2014)

    ADS Google Scholar

  • 168

    С. Басс, М. Белкасем, М. Блейхер, М. Брандштеттер, Л. Бравина, К.Эрнст, Л. Герланд, М. Хофманн, С. Хофманн, Дж. Конопка, Г. Мао, Л. Нейзе, С. Софф, К. Шпилес, Х. Вебер, Л. Винкельманн, Х. Шткер, В. Грейнер, C. Hartnack, J. Aichelin, N. Amelin, Prog. Часть. Nucl. Phys. 41 , 255 (1998)

    ADS Google Scholar

  • 169

    С. Чешков, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 566 , 35 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 170

    П.Yepes, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 380 , 582 (1996)

    ADS Google Scholar

  • 171

    C. Чешков, Реконструкция траектории Fast Hough Transform Track для ALICE TPC https://doi.org/cds.cern.ch/record/960446

  • 172

    И. Хайнце, Разработка искателя треков преобразования Хафа для камер временной проекции, докторская диссертация, Гамбург, У. (2013) https://doi.org/10.3204/DESY-THESIS-2013-055

  • 173

    Дж.Иллингворт, Дж. Киттлер, IEEE Trans. Pattern Anal. Мах. Intell. ПАМИ-9 , 690 (1987)

    Google Scholar

  • 174

    Крамер Т., Параметры трека в LCIO, LC DET 2006-004, DESY, https://doi.org/flc.desy.de/lcnotes/noteslist/index_eng.html

  • 175

    V. Karimäki, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 305 , 187 (1991)

    ADS Google Scholar

  • 176

    р.Кальман Э., Пер. ASME J. Basic Eng. (Серия D) 82 , 35 (1960)

    Google Scholar

  • 177

    К. Сантамария, частное сообщение

  • 178

    К. Сантамария, А. Обертелли, С. Ота, М. Сасано, Э. Такада, Л. Аудирак, Х. Баба, Д. Кальвет, Ф. Шато, А. Корси, А. Дельбарт, П. Дорненбал, А. Гиганон, А. Жиллиберт, Ю. Кондо, Ю. Кубота, К. Лахонд-Хамдун, В. Лапу, К. С. Ли, Х. Оцу, А. Пейо , EC Pollacco, H.Токиэда, Т. Уэсака, Дж. Зенихиро, JPS Conf. Proc. 6 , 030130 (2015)

    Google Scholar

  • 179

    Т. Фуруно, Т. Кавабата, М. Мурата, С. Адачи, Ю. Айяд, Х. Баба, Т. Баба, М. Кавалларо, Т. Хашимото, Ю. Исии, Р. Кобаякава, Ю. Мацуда, Ю. Мацуока, Т. Моримото, Т. Нанамура, С. Бесейло-Ново, Х. Дж. Онг, А. Сакауэ, Дж. Танака, И. Танихата, Д. Т. Тронг, М. Цумура, HD Watanabe, J. Phys .: Conf. Сер. 863 , 012076 (2017)

    Google Scholar

  • 180

    Т.Фуруно, Т. Кавабата, М. Мурата, Алгоритм поиска треков для maiko tpc с использованием метода преобразования Хафа, технический отчет, Исследовательский центр ядерной физики (RCNP), Университет Осаки (2014)

  • 181

    К. Далиц, Т. Schramke, M. Jeltsch, Image Proc. На линии 7 , 184 (2017)

    Google Scholar

  • 182

    К.С. Робертс, Новое представление линии, в Proceedings CVPR ’88, Конференция компьютерного общества по компьютерному зрению и распознаванию образов, 1988 (IEEE, 1988), стр.635-640

  • 183

    М. Ельч, К. Далиц, Р. Похле-Фрёлих, Регуляризация пространства параметров Хафа для обнаружения линий в 3D, в материалах 11-й совместной конференции по теории компьютерного зрения, визуализации и компьютерной графики и Приложения — Том 4: VISAPP, (VISIGRAPP, 2016), INSTICC (SciTePress, 2016), стр. 345-352

  • 184

    MA Fischler, RC Bolles, Commun. ACM 24 , 381 (1981)

    Google Scholar

  • 185

    М.Абдулла, М. Сабра, М. Рашид, З. Шехадех, М. Биллах, С. Дас, М. Уддин, А. Басак, И. Райхштейн, Х.С. Гупта, Ф. Малик, Nucl. Phys. А 775 , 1 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 186

    A. Strandlie, J. Wroldsen, R. Frühwirth, B. Lillekjendlie, Comput. Phys. Commun. 131 , 95 (2000)

    ADS Google Scholar

  • 187

    J. Rauch, J. Phys.: Конф. Сер. 396 , 022042 (2012)

    Google Scholar

  • 188

    С. Марчелло, Физическая программа PANDA (Springer, Нидерланды, Дордрехт, 2012), стр. 93—98

  • 189

    Й. Айяд, В. Миттиг, Д. Базин, М. Кортеси, Дж. Физ .: конф. Сер. 876 , 012003 (2017)

    Google Scholar

  • 190

    B. Humpert, Comput. Phys. Commun. 56 , 299 (1990)

    ADS MathSciNet Google Scholar

  • 191

    Therhaag, Jan, EPJ Web of Conferences 55 , 02003 (2013)

    Google Scholar

  • 192

    П.Baldi, K. Bauer, C. Eng, P. Sadowski, D. Whiteson, Phys. Ред. D 93 , 094034 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 193

    Х. Коланоски, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 367 , 14 (1995)

    ADS Google Scholar

  • 194

    R. Acciarri et al. , J. Instrum. 12 , п03011 (2017)

    Google Scholar

  • 195

    С.Агостинелли, Дж. Эллисон, К. Амако, Дж. Апостолакис, Х. Арауджо, П. Арсе, М. Асаи, Д. Аксен, С. Банерджи, Дж. Барранд, Ф. Бенер, Л. Беллагамба, Дж. Будро, Л. Броглиа, А. Бруненго, Х. Буркхардт, С. Чови, Дж. Чума, Р. Читрачек, Г. Куперман, Г. Космо, П. Дегтяренко, А. Делль Аква, Г. Депаола, Д. Дитрих, Р. Энами, А. Фелисиелло, К. Фергюсон, Х. Фезефельдт, Г. Фолгер, Ф. Фоппиано, А. Форти, С. Гарелли, С. Джани, Р. Джаннитрапани, Д. Гибин, JJ Гомес Каденас, И. Гонсалес, Г. Грасиа Абрил, Г. Гриньяус, В.Грейнер, В. Гричин, А. Гроссхайм, С. Гуателли, П. Гамплингер, Р. Хамацу, К. Хашимото, Х. Хасуи, А. Хейккинен, А. Ховард, В. Иванченко, А. Джонсон, Ф. У. Джонс, Дж. Калленбах, Н. Канайя, М. Кавабата, Ю. Кавабата, М. Кавагути, С. Кельнер, П. Кент, А. Кимура, Т. Кодама, Р. Кокулин, М. Коссов, Х. Курашиге, Э. Ламанна , Т. Лампен, В. Лара, В. Лефебюр, Ф. Лей, М. Лендл, В. Локман, Ф. Лонго, С. Магни, М. Майре, Э. Медернах, К. Минамимото, П. Мора де Фрейтас , Ю. Морита, К. Мураками, М. Нагамату, Р.Нарталло, П. Ниеминен, Т. Нисимура, К. Оцубо, М. Окамура, С. О’Нил, Ю. Оохата, К. Паеч, Дж. Перл, А. Пфайффер, М. Пиа, Ф. Ранджард, А. Рыбин, С. Садилов, ЭД Сальво, Г. Сантин, Т. Сасаки, Н. Саввас, Ю. Савада, С. Шерер, С. Сей, В. Сиротенко, Д. Смит, Н. Старков, Х. Стокер, Дж. Сулкимо, М. Такахата, Танака С., Черняев Е.С. Тегерани, М. Тропеано, П. Траскотт, Х. Уно, Л. Урбан, П. Урбан, М. Вердери, А. Уолкден, В. Вандер, Х. Вебер, Дж. Веллиш, Т. Венос, Д. Уильямс, Д. Райт, Т. Ямада, Х.Yoshida, D. Zschiesche, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 506 , 250 (2003)

    ADS Google Scholar

  • 196

    А. Крижевский, И. Суцкевер, Г.Э. Hinton, Commun. ACM 60 , 84 (2017)

    Google Scholar

  • 197

    C. Szegedy, W. Liu, Y. Jia, P. Sermanet, S.E. Рид, Д. Ангелов, Д. Эрхан, В. Ванхаук, А. Рабинович, Углубление извилин, arXiv: 1409.4842

  • 198

    Т. Ан, Д. Бардаян, Д. Базин, С. Бесейро Ново, Ф. Беккетти, Дж. Брадт, М. Бродер, Л. Карпентер, З. Чаецки, М. Кортеси, А. Фрич , М. Холл, О. Холл, Л. Дженсен, Дж. Колата, В. Линч, В. Миттиг, П. О’Мэлли, Д. Судзуки, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 376 , 321 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 199

    Т. Роджер, М. Кааманьо, К. Демончи, В. Миттиг, Х. Савахолс, И. Танихата, Nucl.Instrum. Методы Phys. Res. А 638 , 134 (2011)

    ADS Google Scholar

  • 200

    J.F. Ziegler et al. , Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 268 , 1818 (2010)

    ADS Google Scholar

  • 201

    М. Реглер, Р. Фрювирт, В. Митарофф, Int. J. Mod. Phys. К 07 , 521 (1996)

    ADS Google Scholar

  • 202

    р.Frühwirth, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 262 , 444 (1987)

    ADS Google Scholar

  • 203

    Д. Стампфер, М. Реглер, Р. Фрювирт, Comput. Phys. Commun. 79 , 157 (1994)

    ADS Google Scholar

  • 204

    А. Анковски, М. Антонелло, П. Априли, Ф. Арнеодо, А. Бадерчер, Б. Байбуссинов, М. Бальдо Сеолин, Г. Баттистони, П. Бенетти, А.Борио ди Тиглиоле, Р. Брунетти, А. Буэно, Э. Каллигарич, Ф. Карбонара, М. Кармона, Ф. Каванна, П. Ченнини, С. Центро, А. Чезана, Д. Клайн, К. Цеслик, А. Cocco, C. De Vecchi, A. Dabrowska, A. Di Cicco, R. Dolfini, A. Ereditato, A. Ferrari, G. Fiorillo, D. García-Gamez, Y. Ge, D. Gibin, A. Gigli Berzolari , И. Гиль-Ботелла, К. Грачик, Л. Гранди, А. Гульельми, Я. Голецек, Д. Келчевска, Я. Кисель, Т. Козловский, М. Лаффранки, Ю. Лагода, Б. Лисовски, Я. Лозано , М. Маркевич, А. Мартинес де ла Осса, К.Маттей, Ф. Маури, А. Мельгареджо, А. Менеголли, Г. Менг, М. Мессина, П. Мияковски, К. Монтанари, С. Мураро, С. Навас, Дж. Новак, С. Отвиновски, О. Паламара, Л. Периале, Г. Пиано Мортари, А. Пьяццоли, П. Пикки, Ф. Пьетропаоло, В. Полхлопек, М. Посядала, М. Прата, М. Прата, П. Пшевлоцкий, А. Раппольди, Г. Разелли, E . Рондио, М. Росселла, Б. Росси, А. Руббиа, К. Руббия, П. Сала, Д. Сканниккио, Э. Сегрето, Ю. Сео, Ф. Серджампьетри, Я. Собчик, Д. Стефан, Я. Степаняк. , Р. Сулей, М. Шептицкая, М. Сарска, М.Terrani, F. Varanini, S. Ventura, C. Vignoli, T. Wachała, H. Wang, X. Yang, A. Zalewska, Eur. Phys. J. C 48 , 667 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 205

    К. Хёппнер, С. Нойберт, Б. Кетцер, С. Пауль, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. А 620 , 518 (2010)

    ADS Google Scholar

  • 206

    Г. Черати, П. Элмер, С. Крутелев, С. Ланц, М.Lefebvre, K. McDermott, D. Riley, M. Tadel, P. Wittich, F. Wurthwein, A. Yagil, J. Phys .: Conf. Сер. 898 , 042051 (2017)

    Google Scholar

  • 207

    MSTAR, https://doi.org/www.exphys.uni-linz.ac.at/stopping/MSTARWWW/MSTAR312.zip

  • 208

    Д. Торрези, Д. Карбоне, М. Кавалларо, А. Д. Пьетро, ​​Дж. Ф. Гарсия, П. Фигера, М. Физикелла, М. Латтуада, М. Задро, Nucl. Instrum. Методы Phys.Res. В 389-390 , 1 (2016)

    ADS Google Scholar

  • 209

    Т. Альт, Х. Аппелсхаузер, С. Баблок, Б. Беккер, С. Чаттопадхай, К. Чешков, К. Чикало, Дж. Клейманс, Р. У. Ферик, Х. Хелструп, В. Линденструт, К. Лоизидес, М. Рихтер, Д. Рорич, Б. Скаали, Ф. Стейли, Т. Стейнбек, А. Шостак, Х. Тилснер, К. Уллаланд, Г. де Во, А. Вестбо, Т. Вик, ZZ Вилакази, А. Вибальк, Г. Вребекк, IEEE Trans. Nucl. Sci. 53 , 854 (2006)

    ADS Google Scholar

  • 210

    М.Ball, Техническое исследование проекционной камеры PANDA, arXiv: 1207.0013

  • 211

    Дж. Николлс, И. Бак, М. Гарланд, К. Скадрон, Queue 6 , 40 (2008)

    Google Scholar

  • 212

    https://doi.org/frib.msu.edu/index.php

  • 213

    И. Петр, Вселенная в лаборатории — исследовательская брошюра, внутренний отчет FAIR (июнь 2017 г.)

  • 214

    Дж.Ян, Дж. Ся, Г. Сяо, Х. Сю, Х. Чжао, Х. Чжоу, Х. Ма, Ю. Хэ, Л. Ма, Д. Гао, Дж. Мэн, З. Сю, Р. Мао, W. Zhang, Y. Wang, L. Sun, Y. Yuan, P. Yuan, W. Zhan, J. Shi, W. Chai, D. Yin, P. Li, J. Li, L. Mao, J. Чжан, Л. Шэн, Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. В 317 , 263 (2013)

    ADS Google Scholar

  • 2 РЕНТГЕНОВСКИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ | Математика и физика новых биомедицинских изображений

    Стр.21

    · Переоценка физиками перспектив множественных монохроматических источников, новых методов генерации рентгеновских лучей и голографических методов, амбициозных направлений исследований, которые сопротивлялись прогрессу.

    2.7 Рекомендуемая литература

    1. Антонук, Л. Е., Йоркстон, Дж., Хуанг, В., Будри, Дж., И Мортон, Э. Дж., Плоские массивы a-Si: H большой площади для получения рентгеновских изображений. Proc. SPIE 1896 (1993), 18-29.

    2. Барнс, Г.Т., Ву, X., и Сандерс, П.С., Сканирующая щелевая рентгенография грудной клетки: практичный и эффективный дизайн контроля рассеяния, Радиология 190 (1994), 525-528.

    3. Бойер, А.Л., Антонук, Л., Фенстер, А., Ван Херк, М., Meertens, H., Munro, P., Reinstein, L.E., and Wong, J., Обзор электронных портальных устройств визуализации (EPID), Med. Phys. 19 (1992), 1-16.

    4. Эндорф, Р.Дж., Кулатунга, С., Спелич, Д.К., ДиБьянка, Ф.А., Земан, Г.Д., Разработка двухэнергетического детектора кинестатического заряда, Proc. SPIE 1896 (1993), 180-191.

    5. Грей, Дж. Э., Стирс, Дж. Г., Свенсон, С. Дж., И Банч, П. С., Оценка разрешения и сенситометрических характеристик системы визуализации асимметричной экранной пленки, Радиология 188 (1993), 537-539.

    6. Кинни, Дж. Х., Лейн, Н. Е., Хаупт, Д. Л., Трехмерная микроскопия губчатой ​​кости in vivo, J. Bone Miner. Res. 10 (1995), 264-270.

    7. Maidment, A.D., Fahrig, R., and Yaffe, M.J., Требования к динамическому диапазону в цифровой маммографии, Med. Phys. 20 (1993), 1621-1633.

    8. Maidment, A.D.A., Yaffe, M.J., Plewes, D.B., Mawdsley, G.E., Soutar, I.C., и Starkoski, B.G., Характеристики изображения прототипа цифровой маммографической системы со сканированными прорезями, Proc.SPIE 1896 (1993), 93-103.

    9. Моррис, Т., Рентгеноконтрастные вещества: где мы сейчас и куда идем ?, Радиология 188 (1993), 11-16.